Субмиллиметровый полосовой фильтр (его варианты)

Субмиллиметровый полосовой фильтр (его варианты)

Иллюстрации

Показать все

Реферат

 

1. I Субмиллиметровый полосовой фильтр, содержащий пару одномерных металлических решеток, установленных параллельно друг другу на расстоя НИИ, соизмеримом с длиной волны излучения, штрихи которых взаимно перпендикулярны, и одиночную одног мерную металлическую решетку, расположенную на входе фильтра, о т л ичающийся тем, что, с целью повышения коэффициента пропускания фильтра и расширения диапазона перестройки полосы пропускания, на пути излучения, отраженного одиночной одномерной металлической решеткой, дополнительно установлена пара параллельных друг другу одномерных металлических решеток с взаимно перпендикулярными штрихами, расположенных на расстоянии, соизмеримом с длиной волны излучения, а также одиночная одномерная металлическая решетка , расположенная на выходе фильтра, штрихи которой ориентироваicif :oK 3 yi и liAf€Him .« ТЕХННШ-1,4 « «SJHOTtM ны параллельно штрихам одиночной одномерной металлической решетки на входе и под углом 45° к штрихам одной из пар решеток, причём все :решетки выполнены поляризующими с iпериодом d , характернзуеюлм соот1 ношением Л 3

СОЮЗ СОВЕТСНИХ

ЮНЬ Вй

РЕСПУБЛИК.,SU„„.1083145

ГССМФ СТВЕННОЙ Н0МИТЕТ СССР

ПО ДЕЛАМ ИЗОБРЕТЕНИЙ И ОТНРЫТ19

ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ н *втаюснаы свидвтвастем .

s..

Ю, 00 (21) 3567719/18-10 (22) 03. 01.83 (46) 30.03.84. Бюл. В 12 (72) Б.А. Свердлов и Н.И. Фурашов (71) Горьковский ордена Трудового

Красного Знамени научно-исследователь. ский радиофизический институт (53) 535.345.67(088.8) (56) 1. Препринт ИКИ АН СССР 9 223, М., 1975.

2. Авторское свидетельство СССР

Ф 186163, кл. С 02 В 5/28, 1965 (прототип). (54) СУБМИЛЛИИБТРОВЫЙ ПОЛОСОВОЙ

ФИЛЬТР (ЕГО ВАРИАНТЫ). (57) 1. Субмиллиметровый . полосовойфильтр, содержащий пару одномерных металлических решеток, установленных параллельно друг другу на расстоянии, соизмеримом с длиной волны излучения, штрихи которых взаимно перпендикулярны, и одиночную одно-. мерную металлическую решетку, расположенную на входе фильтра, о т л ич а ю шийся тем, что, с целью повышения коэффициента пропускания фильтра и расширения диапазона пере" стройки полосы пропускания, на пути излучения, отраженного одиночной одномерной металлической решеткой, дополнительно установлена пара параллельных друг другу одномерных металлических решеток с взаимно перпендикулярными штрихами, расположенных на расстоянии, соизмеримом с длиной волны излучения, а также оди" ночная одномерная металлическая решетка, расположенная на выходе фильтра, штрихи которой ориентирова3tSS 0 02 В 5/28 0 02 В 5/20 ны параллельно штрихам одиночной одномерной металлической решетки на входе и под углом 45 к штрихам одной из пар решеток, причем все . решетки выполнены поляризующнми с

:периодом 8, характеризуемым соот ношением i

° о

o1 =

9(1+ вал а ) а расстояние между парными одномерными металлическими решетками составляет (" " Ы (" "" Ч мусор 86 g

<9k 1

+с з о

1 где hz - максимальная длина волны для центра полосы пропуска ния фильтра

Ыо - угол падения излучения на парные решетки с „и о(- наименьший и наибольший из углов падения излучения на решетки, 2. Субмиллиметровый полосовой фильтр, содержащий пару одномерных металлических решеток, установленных параллельно друг другу на расстоянии, соизмеримом а длиной волны излучения, штрихи которых взаимно перпендикулярны, и одиночную одномерную металлическую решетку, о т л ич а ю шийся тем,что с целью повышения коэффициента пропускания и расширения диапазона перестройки полосы пропускания линейнополяриэованного излучения, одиночная одномерная металлическая решетка установлена на пути излучения, отраженного па 083145 о

3(1iSind. ) рой одномерных металлических решеток, штрихи которой ориентированы о под углом 45 к штрихам парных решеток и под углом 90о к направлению электрического вектора, падающего на фильтр излучения, причем все решетки выполнены поляризующими с периодом +,xàðàêòåðèçóåìûì соотношением

Изобретение относится к оптическим фильтрам субмиллиметрового диапазона и может быть использовано в субмиллиметровой астрономии при наблюдении слабых источников с использованием неселективных приемников, а также в субмиллиметровых спектрометрах для предварительной монохроматизации излучения и разделения порядков спектра. 10

Известен субмиллиметровый полосовой фильтр на металлических решетках. При этом фильтр, выполненный на одномерных металлических решетках, обеспечивает фильтрацию линейнополярИ(1 зованного излучения, а фильтр на двумерных металлических решетках (сетках) обеспечивает фильтрацию излучения с произвольной поляризацией. Период фильтра, выполненного в 2О виде двумерной решетки-сетки, примерно равен рабочей длине волны (1 g.

Недостатки указанного фильтра— высокое остаточное пропускание для коротковолнового излучения и отсутствие возможности перестройки фильтра по частоте.

Наиболее близким к предлагаемому является субмиллиметровый полосовой фильтр, содержащий пару одномерных

Металлических решеток, установленных параллельно друг другу на расстоянии, соизмеримом с длиной волны излучения, штрихи которых взаимно перпендикулярны, и одиночную одномер

35 ную металлическую решетку, расположенную íà R>.и е фильтра 2 1. а расстояние .между парными одномерными металлическими решетками составляет

3(1+siA0L ) Ы(1+sinoL с(<

4 соз ссо 4c05L

-) о где Л о — максимальная длина волны и для центра полосы пропуска. ния фильтра; сто — угол падения излучения на парные решетки;

О(„и a(@ — меньший и больший из углов падения излучения на решетки.

Недостатком известного фильтра является то, что при фильтрации излучения с произвольной поляризацией часть полезной мощности теряется вследствие, отражения от фильтра.

В частности, в случае неполяризованного излучения или получения с круговой поляризацией теряется половина полезной мощности. Кроме того, при фильтрации линейно поляризованного излучения, так и излучения с произвольной поляризацией, коэффициент пропускания этого фильтра имеет достаточно большую величину (?О-SORY) лишь в узком диапазоне перестройки фильтра <?1сг+ 0,1 ? са a ? ср няя длина волны в диапазоне перестройки фильтра). При перестройке фильтра в более широком диапазоне его пропускание резко падает.

Цель изобретения — повышение коэффициента пропускания фильтра и расширение диапазона перестройки полосы пропускания, а также повышение коэффициента пропускания и расширение дна. пазона перестройки полосы пропускания линейно поляризованного излучения.

Указанная цель достигается тем, что в субмиллиметровый полосовой фильтр, содержащий пару одномерных металлических решеток, установленных параллельно друг другу на расстоянии, соизмеримом с длиной волны излучения, штрихи которых взаимно перпендикулярны, и одиночную одномерную металлическую решетку, распопоженную на входе фильтра, на пути изп .ения, 3,1083 отраженного одиночной одномерной ме-. . таллической решеткой, дополнительно установлена пара параллельных друг другу одномерных металлических .решеток с взаимно перпендикулярными штрихами, расположенных на расстоянии, соизмеримом с длиной волны излучения, а также одиночная одномерная металлическая решетка, расположенная на выходе фильтра, штрихи кото- 10 рой ориентированы параллельно штрихам одиночной одномерной металличес кой решетки на входе и под углом

45 к штрихам одной из пар решеток, 0 причем sce решетки выполнены поляризующими с периодом д, характеризуемым соотношением

О э (1+ s 3 и о()

М а расстояние между парными одномерными металлическими решетками составляет (1 Яйс(. ) Зс1((+уи . ) (f ., 1

4 соВ ЫО 4coSQО

I где Ло — максимальная длина волны для центра полосы пропускания фильтра, с(в - угол падения излучения на gp парные. решетки; с „и с 2 - наименьший и наибольший из углов падения излучения на решетки.

Укаэанная цель достигается тем, что в субмиллиметровом полосовом фильтре, содержащем пару одномерных металлических решеток, установленных параллельно друг другу на расстоянии,,щ соизмеримом с длиной волны излучения, с штрихи которых взаимно перпендикулярны, и одиночную одномерную метаю лическую решетку, одиночная одномерная металлическая решетка уста-, новлена на пути излучения, отражен" ного парой одномерных металлических решеток, штрихи которой ориентированы под углом 45 к штрихам парных о решеток и под углом 90 к направле щ нию электрического вектоРа, падаю- .: щего на фильтр излучения, причем все решетки выполнены поляризующими с периодом ol, характеризуемым соотношением

I î

9(1+з1пd J

145 4 а расстояние между парными одномерными металлическими решетками cocòàâ ляет

al(!+sink< (9Н(1+81О d

2 (6(1у

1-cos o(б 4созЫ где 3,, — максимальная длина волны для центра полосы пропускания фильтра", o(, — угол падения излучения на парные решетки;

pt, и с(— меньший и больший иэ углов падения излучения на решет ки.

На фиг. 1 представлена структурная схема субмиллиметрового полосово. го фильтра для случая, когда плоскости всех решеток параллельны на фиг. 2 — структурная схема субмилли-. метрового полосового фильтра линейно поляризованного излучения также для случая, когда плоскости всех решеток параллельны, на фиг. 3 — графики зависимостей коэффициента пропускания фильтра Ф от волнового числа 4 фильтра, образованного решетками с периодом . Й = 100 мкм, при угле падения излучения на парные и одномерные решетки с(.о= 15, для расстоя- ния между парными решетками F = 55 (кривая 1),.82 (кривая 2) и 98 мкм (кривая 3). . Субмиллиметровый полосовой фильтр .

{фиг. 1) содержит одномерные поляри-: зующие решетки 1-6, выполненные из тонких металлических проволочек, натянутых параллельно друг другу на плоскую кольцевую оправу. Решетки

1-6 установлены в держателях (не показаны), обеспечивающих возможность угловых подстроек относительно двух ssaiemo перпендикулярных осей, лежащих в плоскости решеток, а также возможность поворота решеток относительно нормалей к их плоскостям.

Решетки 1-6 установлены так, что их плоскости параллельны. Расстояние между решетками 2,3 и 4,5 определяется рабочей длиной волны. Штрихи решетки 1,. установленной на входе фильтра, ориентированы параллельно штрихам ре шетки 6, установленной на выходе ! о :фильтра, и под углом 45 к направлениям штрихов решеток 2,3 и; 4,5. Штрихи парных решеток 2,3 и 4,5 ориентированы под углом 90 друг к другу.

1083145

На фиг. 1 взаимная ориентация штрихов решеток 1-6 показана в соответствующих кружках 1-6., Направления электрчиеского вектора Е излучения показаны стрелками. Расстояние 4 5 между решетками 2,3 и 4,5 может изие". няться либо дискретно с помощью калиброванных по толщине сменных кольцевых прокладок, либо плавно путем прямолинейного перемещения одной из решеток по направляющей, например, типа ласточкин хвост" с помощью микрометрического винта.

Субмиллиметровый полюсовой фильтр линейно«поляризованного излучения (фиг. 2). содержит одномерные поляризующие решетки 2, 3 и 6, выполненные из тонких металлических проволочек, натянутых параллельно друг другу на плоскую кольцевую оправу. 20.

Плоскости решеток 2, 3,и 6 параллель" ны. Расстояние Р между решетками

2 и 3 определяется рабочей длиной волны.Штрихи решеток 2 и 3 ориентированы под углом 90 друг к другу. Рео шетка 6 установлена на выходе, фильтра. Ее штрихи ориентированы под углом 45 к направлениям штрихов решеток 2 и 3 и под углом 90 к направлению электрического векто- 30 ра входного излучения. На фиг, 2 взаимная ориентация штрихов решеток

2, 3 и 6 показана в соответствующих кружках 2, 3 и 6. Направления электрического вектора Е излучения пока- .35 заны стрелками.

Субмиллиметровый полосовой фильтр по п. 1 работает следующим образом.

На вход фильтра поступает поток

40 излучения А с произвольной поляризацией. Решетка 1 осуществляет разделение потока излучения А на два пото." ка излучения В и С с линейной взаимно перпендикулярной поляризацией.

При этом решетка 1 пропускает поток излучения В, проекция электрического вектора которого на плоскость решет- ки 1 перпендикулярна ее штрихам, и отражает поток излучения С, проекция электрического вектора которого

50 на плоскость решетки 1 параллельна ее штрихам. Затем потоки излучения

В и С поступают соответственно на решетки 2 и 5 ° Решетка 2 осуществляет разделение потока излучения В на два потока излучения В1 и В2 равной интенсивности, так как проекция электрического вектора потока излучения В на плоскость решетки 2 ориено тирована под углом .45 к направлению ее штрихов. При этом решетка 2 отражает поток излучения В„, проекция электрического вектора которого на плоскость решетки 2 параллельна ее штрихам, и пропускает поток излучения В, проекция электрического вектора которого иа плоскость решетки

2 перпендикулярна ее штрихам. Амплитуда Ъ1 и Ъ колебаний электрических векторов потоков излучения В1 и В> связаны с амплитудой 1 колебаний о электрического вектора потока излучения В соотношением

4 = 6 = Ьо cog ФБ а g o/yg

Решетка 3 отражает поток излучения В-, 2 так как проекция его электрического вектора на плоскость решетки 3 параллельна ее штрихам. Решетка 2 пропускает поток излучения В>, отраженный от решетки 3, так как проекция

его электрического вектора на плоскость решетки 2 перпендикулярна ее штрихам. Затем поток излучения В2 суимируется с потоком излучения В отраженным от решетки 2. Суммарный поток излучения В в общем случае эллиптически поляризован, благодаря разности фаэ Ф между колебаниями электрических векторов потоков излучения В1 и В2 р ФЛ 3 cos а

Ъ где - расстояние между решетками

2 и 3," а — угол падения потока излучения В на решетки;

Л вЂ” длина волны.

Длина полуосей 1 -„ и . эллипса поляризации потока йзлучейия В опре" деляются соотношениями ф = Ь coS б /2

C 2 = 4 з" " /2

Проекции полуосей .„ и эллипса поляризации потока излучения В на

l плоскость решетки 6 соответственно перпендикулярны и параллельны ее штрихам. Решетка 6 пропускает часть потока излучения В, проекция электрического вектора которого на плоскость решетки 6 перпендикулярна ее штрихам, и отражает часть потока излучения В, проекция электрического вектора которого на плоскость решет1083145 где (о=аСо

7 . ки 6 параллельна ее штрихам. Часть потока излучения В(с амплитудой колебаний электрического вектора о отраженная от решетки. 6, поступает . на выход фильтра, 5

Решетки 5 и 4 осуществляют аналогичное преобразование потока излучения С в эллиптически поляризованный поток излучения С . При этом длины

t полуосей Е„и К2 эллипса поляризации потока излучения С определяются соотношениями

Е„= С соз e(2;

,=CO. . /"И ( где Со- амплитуда колебаний электрического вектора потока излучения .С с — разность фаз между колебаниями электрических векторов потоков излучения С и С

Ch- ФУбсоМ

Проекции полуосей f< н f эллипса

l ( поляризации потока излучения С на плоскость решетки 6 соответственно .параллельны и перпендикулярны ее штрихам. Решетка б отражает часть потока излучения С, проекция элек(30 трического вектора которого на плоскость решетки б параллельна ее штрихам, и пропускает часть потока излучения С, проекция электрического вектора которого на плоскость решетки 6 перпендикулярна ее штрихам.З5

Часть потока излучения С с амплиту( дой колебаний электрического вектора, прошедшая через решетку 6, поступает на выход фильтра. Так как направления электрических векторов потоков излучения с амплитудами р и Е2 взаимно перпендикулярны, то йа выходе фильтра имеются два неинтерферирующйх потока. излучения. Суммарная интенсивность результирующего потока излучения на выходе фильтра определяется соотношением

+1 -3 $(п so

2 2л Ico58 интенсивность потока излучения. А на входе фильтра расстояние между решетками 2,3 и 4,5; угол падения излучения на решетки; длина волны.

Интенсивность .7 выходного излучения на длине волны В =((=4-((cosa( оравна интенсивности Зр входного излу.чения. На длинах волн Ло/2,P (+/6, интенсивность выходного излучения равна нулю, так как на этих длинах

2 .2T(tcosol ( волн множитель В(п (= 0

На длинах волн(1О/З,М /5, Ав/7,... соглас- но приведенной выше формуле, получен", (ой без учета зависимости поляризую(их свойств решеток от длины волны, .1 интенсивность (, как и для основного максимума с центром на равна Эв . С учетом же этой зависий мости при периоде решеток3=, 31 (.+6(по(} где Дв- максимальная длина волны для центра полосы пропускания фильтра, интенсивность излучения на выходе фильтра на волнах Ло/3, До /5, (, /7, ... пренебрежимо мала в сравнении с интенсивностью основного максимума. Подавление коротковолнового излучения обусловлено тем, что при Л c 3 (l ($2 и Ы) ((оляризующие свойства металлической решетки резко ухудшаются и решетка становится прозрачной и для излучения, электрический вектор которого параллельны ее штрихам. При периоде решеток

- ( и значениях рабочей

3(1+ s nd1 длины волны о < в области о дифракции оказываются все коротковол» новые максимумы. Соответствующие им потоки излучения практически без отражения проходят через решетки фильтра, не попадая на его выход.

Перестройка фильтра по спектру осуществляется путем изменения раесто» яния 1 между решетками 2,3 и 4,5.

При изменении расстояния 3 в пределах (йэ1пс/.} 33 (1+ з1нЫ}

4cos (Яа

4009 О( обеспечивается перестройка фильтра в диапазоне

d(4+Siod,}(, < ЗЗ((+з1п() .

Для случая g = 15 перестройка фильтра осуществляется от (..»

=М(1+$(пь(} до Л"=133 (1+ З(по(.} ( т.е. в диапазоне lcp +0,4Дср, где ˩— средняя длина волны диапазона перестройки фильтра. При этом коэффициент пропускания изменяется незначительно, оставаясь высоким (93-79X) во всем диапазоне перестройки. Оста"

9 1083 точное пропускание для коротковолно-вых максимумов изменяется при этом от нескольких десятых долей процента до 6Х. Относительная ширина полосы пропускания 4Л/3а (на уровне 0,5) в диапазоне перестройки фильт-. ра изменяется примерно от Ф 3

Ро 0,85.

Таким образом в субмиллиметровом полосовом фильтре осуществляется разделение потока излучения с произвольной поляризацией на два потока излучения с линейной поляризацией, преобразование этих потокоВ излуче- is ния в эллиптически поляризованные eo степенью эллиптичности, зависящей от длины волны, и выделение на выходе фильтра части каждого из потоков излучения с линейной поляризацией, перпендикулярной начальной. Кроме того, в фильтре период решеток выбран таким, что коротковолновые максимумы пропускания попадают в область дифракции. За счет этого обеспечивается повышение коэффициента пропускания фильтра при расширении диапазона его перестройки.

Субмиллиметровый полосовой фильтр по п. 2 работает следующим образом.

На вход фильтра поступает поток излучения Д с линейной поляризацией.

Решетка 2 осуществляет разделение потока излучения 3 на два потока излучения 9< и 32 равной интенсив" ности, так как проекция электрического вектора потока излучения б на плоскость решетки 2 ориентирована под углом 45 к направлению ее штриа хов. При этом решетка 2 отражает поток излучения 11, проекция элек40 трического вектора которого на плоскость решетки 2 параллельна ее штри:,хам, и пропускает поток излучения

В2, проекция электрического вектора которого на плоскость решетки 2

45 ,перпендикулярна ее штрихам. Амплиту par di и d2 колебаний электрических векторов потоков излучения 9 и 32 связаны с амплитудой сна колебаний . электрического вектора потока излучения 2 соотношением

d1d2 а, М 3,/а

Решетка 3 отражает поток излучения 3>, так как проекция его электри ческого вектора на плоскость решетки 3 параллельна ее штрихам. Решетка 2 пропускает поток излучения 32 где — расстояние между решетками

2 и 3, о — угол падения потока излучения 9 на решетки;

Л вЂ” длина волны.

Длины полуосей м„ и rn эллипса поляризации потока йзлучения D

I определяются соотношениями а =8 со8 д"/2; е2=0, sin Р/2 .

Проекции полуосей еа1 и ra эллипса поляризации потока излучения 3 на плоскость решетки 6 соответственно перпендикулярны и параллельны ее,штрихам. Решетка 6 пропускает часть потока излучения 3, проекция электрического вектора которого на плоскость решетки 6 перпендикулярна ее штрихам, и отражает часть. потока излучения .2, проекция электрического вектора которого на плоскость решетки 6 параллельна ее штрихам. Часть потока излучения !

3 с.амплитудой колебаний электрического вектора tA поступает на

I выход фильтра. Интенсивность 3 по тока излучения на выходе фильтра определяется соотношением

3 ° J 51h—

2м Гcas o(Л где 30 = 3 — интенсивность (потока излучения 3 на входе фильтра; — расстояние между решетками 2 и 3; а — угол падения излучения на решетки; — длина волны, Интенсивность 3 выходного излучения на длине волны Л= ДО=41соза равна интенсивности 3 входного

t о излучения. На длинах волн 3 /2, 3а/Ф, За(6, ... интенсивность выходного

145, 10 отраженный от решетки 3, так как проекция его электрического вектора на плоскость решетки 2 перпендикулярна ее штрихам. Затем потоки излучения Э„ и Q суммируются, образуя ,результирующий поток излучения 3

Поток излучения .О в общем случае эллиптически поляризован, благодаря разности фаз о между колебаниями электрических векторов потоков излу чения )),1 и 32

„» лес«

1083145

11

-излучения равна нулю, так как на этих длинах волн множитель

2 2.й8созо(ВМ > = О На длинах волн 30/3 р

/$,д /7,,... согласно приведенной 5 выше формуле, полученной без учета зависимости поляризующих свойств решеток от длины волны, интенсивность 3, как и для основного мак,симума с. центром на, равна 3, -. 10

С учетом же этой зависимости при пе-. риоде реееток т О где о

3(<+ S1п о() максимальная длина волны для центра полосы пропускания фильтра, интенсив- 15 ность излучения на выходе фильтра на волнах Ла/3, Лв/5 Яц/7, ... пренебрежимо мала в. сравнении с интенсивностью основного максимума. Подавление коротковолнового излучения 20 обусловлено тем, что при Л < 8 ((Ф81 о61 поляризующие свойства металлической решетки резко ухудшаются и решетка становится прозрачной и для излучения, электрический вектор 25 которого параллелен ее штрихам. При л периоде решеток Я вЂ” О и зна-

3(1+s п ) чениях рабочей длины волны Ло < Лв

I в области дифракции оказываются все коротковолновые максимумы. Соответ.ствующие им потоки излучения практически беэ отражения проходят через решетки фильтра, не попадая на его выход.

Перестройка фильтра по спектру осуществляется путем изменения расстояния 1 между решетками 2 и З.При изменении расстояния 0 в пределах

12 ((З (1 Ып )

4coS0 4совс обеспечивается перестройка фильтра в диапазоне с (1 + 91 и 0 }» Q 4 З ед (+ s 1 0 ) о

Для случая d, =15 перестройка фильтра осуществляется от Л =

=Зд(1+Йой! до 10= 1,33 (1+з лсС т.е. в диапазоне Л р и 0,4Лср, где Лср — средняя длина волны диапазо-р.на перестройки фильтра, его коэффициент пропускания изменяется незначительно, оставаясь высоким (93-79X) во всем диапазоне перестройки. Остаточное пропускание коротковолновых максимумов изменяется при этом от. нескольких десятых долей процента до 6Х, Относительная ширина полосы пропускания r5Ë / i1g (на уровне g 5) в диапазоне перестройки фильтра изме. няется.примерно от 1,3 до 0,85.

Таким образом, в субмиллиметровом полосовом фильтре линейнополяризован" ного излучения осуществляется преобразование входного потока излучения с линейной поляризацией в эллиптически поляризованный поток излучения со степенью эллиптичности,зависящей от длины волны, и выделение на выходе фильтра части потока излучения с линейной поляризацией, перпендикулярной начальной. Кроме того, в фильтре период решеток выбран таким, что коротковолновые максимумы пропускания попадают в область дифракции.

За счет этого обеспечивается повышение коэффициента пропускания фильтра при расширении диапазона его перестройки.

1083145

1083145

f000

Составитель П.Яковлев

Техред М.Кузьма

Редактор С.Квятковская

Корректор Г.Решетник

Тираж 497 Подписное

ВНИИПИ Государствейного комитета СССР по делам изобретений и открытий

113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., д. 4/5;

Заказ 1748/41

Филиал ППП "Патент", г. Ужгород, ул. Проектная, 4