Способ получения в пирометре суммарной радиации различного вида функциональной зависимости величины энергии излучения от температуры

Способ получения в пирометре суммарной радиации различного вида функциональной зависимости величины энергии излучения от температуры

Иллюстрации

Показать все

Реферат

 

1;ласс б 01k; 421 91о № 152100

СССР

ОПИСАНИЕ SO P »

Y АВТОРСКОМУ СР КДЕТЕЛЬСТВУ .,Подписная группа М 171

Д. Я. Свет

:-СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ В ПИРОМЕТРЕ СУММАРНОЙ РАДИАЦИИ

РАЗЛИЧНОГО ВИДА ФУНКЦИОНАЛЬНОЙ ЗАВИСИМОСТИ

ВЕЛИЧИНЫ ЭНЕРГИИ ИЗЛУЧЕНИЯ ОТ ТЕМПЕРАТУРЫ

Заявлено 24 апреля 1962 г. за № 775661/26-10 в Комитет по делам изобретений и открытий при Совете Министров СССР

Опубликовано в «Бюллетене изобретений» № 23 за 1962 г.

Известны способы получения в пирометре суммарной радиации для определения температуры светящихся объектов по величине суммарной энергии излучения, воспринимаемой чувствительным элементом пирометра

По закону Стефана — Больцмана энергия Е пропорциональна четвертой степени температуры Т, отсчитываемой от абсолютного нуля, т. е. E=оТ4, где a — коэффициент пропорциональности. Неизменность величины энергии, принимаемой чувствительным элементом пирометра при получении суммарной радиации известными способами, не позво..ляет получать различного вида температурные шкалы.

Предлагаемый способ отличается тем, что спектральное распределение энергии излучения изменяют путем установки перед приемником излучения элемента с соответствующей спектральной характеристикой.

Это позволяет получать температурные цткалы требуемого вида.

Для выполнения способа перед приемником радиационного пирометра устанавливают элемент, например светофильтр. Этот элемент об.ладает определенным видом спектральной характеристики К(Х), которая может выражать зависимость величины пропускания элемента от длины волны 7 при работе на пропускание, а также зависимость от длины волны коэффициента отражения, если для создания требуемого вида характеристики используют явление отражения, в том числе многократного (например, при использовании металлических или волоконных световодов) .

Для реализации способа наиболее эффективным является исполь:зование зависимости: К() =АХ", где n — некоторое положительное или ,отрицательное число; 7 — длина волны; А — постоянный коэффициент. № 152100

И= — m Š— т=С1С2 — (т+41 Тт+4 где 14, 15"".... 1т+3 — интегралы вида: ст-+-3

1т+ 3— dx. ехр х — 1

Для практических расчетов необходимо учитывать, что полоса пропускания любого пирометра полного излучения имеет определенную величину (от l, до Х ). В связи с этим интегрирование ведется в указанных пределах.

Предмет изоб ретения

Способ получения в пирометре суммарной радиации различного вида функциональной зависимости величины энергии излучения от температуры, отличающийся тем, что, с целью получения различного вида температурных шкал, спектральное распределение энергии излучения перед приемником изменяют с помощью элемента с соответствующей спектральной характеристикой.

Составитель описания Г. Ф. Шаповалова

Редактор Н. Л. Корченко Техред А. A. Камышникова Корректор Л. М. Комарова

Подп. к пеи. 30/XI-62 г. Формат бум. 70 108 //и

3ак. 10826 Тиранс 1000

ЦБТИ Комитета по делам изобретений и открытий при

Москва Центр М. Черкасский пер., Объем 0,18 изд. л.

Цена 4 коп.

Совете Министров СССР д.- 2/6.

Зак. 10/50

Типография, пр. Сапунова, 2.

Зависимость энергии Е, регистрируемой пирометром с такой харак-теристикой спектральной чувствительности при А=1, от температуры Т может быть выражена следующей- зависимостью: —

Е :,C,},п — 5 exp — — 1 ф

1Т

0 где С, и Ся — постоянные.

С, Произведя замену переменных х=, будем иметь:

i. Т и 4 1 (1)

Ти — 4 ехр ф

При n=0 (случай обычного пирометра суммарной реакции) уравнение (1) переходит в формулу Стефана — Больцмана. Для линейной: спектральной характеристики, т. е. при hz=1, величина воспринимаемой пирометром энергии излучения будет являтвся кубической функцией от температуры. Соответственно, при п=2 (спектральная характеристика имеет вид параболы) за висимость от температуры будет квадратичной:.

При п(0 зависимость величины регистрируемой энергии от температуры усиливается. Так при гиперболической спектральной характеристике наблюдается: и= — 1; Е 1 =С,С2 Т51 и= — 2, Е 2 — — С1Сз Т 15 и= — 3, е 3 — — С1С2- тт/,