Способ оптической обработки рентгенограмм
Патент 1540802
Авторы
Классы МПК
Способ оптической обработки рентгенограмм
Иллюстрации
Реферат
Изобретение относится к области медицины, а именно к рентгенологии. Целью изобретения является повышение точности расшифровки рентгенограмм. Согласно изобретению на слое бихромированной желатины регистрируют липпмановское псевдоцветное изображение рентгенограммы, с которого затем регистрируют второе псевдоцветное изображение и последовательно освещают его монохроматическими пучками, имеющими длины волн в диапазоне λ - λ<SB POS="POST">O</SB> = KΔD, где λ - длина волны насыщения, зависящая от свойств бихромированной желатины и длины волны экспонирующего излучения K - постоянная, принимающая значения от 100 до 600 нм/ед. плотности ΔD - диапазон плотностей первого псевдоцветного изображения на длине волны экспонирующего излучения. При этом на втором псевдоцветном изображении выделяются эквиденситы второго порядка, которые регистрируют и по которым производят расшифровку рентгенограммы. 1 ил.
СОЮЗ СОВЕТСКИХ
СОЦИАЛИСТИЧЕСКИХ
РЕСПУБЛИК
ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ
К А BTOPCHOMV СВИДЕТЕЛЬСТВУ
ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ
ПО ИЗОБРЕТЕНИЯМ И ОТКРЫТИЯМ
ПРИ ГКНТ СССР (21) 4! 07339/28-14 (22) 04.08.86 (46) 07.02.90. Бюл. № 5 (71) Харьковский государственный университет им. А. М. Горького (72) А. Б. Согоконь и Б. М. Тараканов (53) 681.391.19 (088.8) (56) Авторское свидетельство СССР № 1292016, кл. G 06 К 9/38, 1985. (54) СПОСОБ ОПТИЧЕСКОЙ ОБРАБОТКИ РЕНТГЕНОГРАММ (57) Изобретение относится к области медицины, а именно к рентгенологии. Целью изобретения .является повышение точности расшифровки рентгенограмм. Согласно изобретению на слое бихромированной желатины регистрируют липпмановское псевдоцветИзобретение относится к медицине.
Цель изобретения — повышение точности расшифровки рентгенограмм.
На чертеже представлены графики, поясняющие предлагаемый способ.
Способ оптической обработки рентгенограмм включает формирование псевдоцветного изображения путем просвечивания рентгенограммы монохроматическим светом и проецирования ее на слой бихромированной желатины со стороны прозрачной подложки, регистрацию второго псевдоцветного изображения путем просвечивания монохроматическим светом и проецирования на слой бихромированной желатины первого псевдоцветного изображения, выделение и регистрацию эквиденсит путем просвечивания второго псевдоцветного изображения монохроматическим излучением в диапазоне длин волн Л, выбранном из соотношения
Л вЂ”.Яц= КЛ0, где Л0 — длина волны начала области насыщения;
„„Я0„„15408О2 (51)5 А 61 В 6/00
2 ное изображение рентгенограммы, с которого затем регистрируют второе псевдоцветное изображение и последовательно освещают его монохроматическими пучками, имеющими длины волн в диапа" îíå Л вЂ” Лд=
=КЛВ, где Л вЂ” длина волны насыщения, зависящая от свойств бихромированной желатины и длины волны экспонирующего излучения; К вЂ” постоянная, принимающая значения от 100 до 600 нм/ед. плотности;
ЛР— диапазон плотностей первого псевдоцветного изображения на длине волны экспонирующего излучения. При этом на втором псевдоцветном изображении выделяются эквиденситы второго порядка, которые регистрируют и по которым производят расшифровку рентгеногоаммы. 1 ил.
К вЂ” коэффициент пропорциональности;
Л0 — диапазон плотностей первого псевдоцветного изображения на длине волны экспонирующего излучения.
Просвечивание рентгенограмм монохроматическим излучением, проецирование этого изображения через прозрачную подложку на слой бихромированной желатины и регистрация интерференционной структуры стоячей волны (липпмановской фотографии) необходимы для получения псевдоцветного изображения. Монохроматическое излучение проходит через прозрачную подложку, слой бихромированной желатины и отражается от границы раздела желатина — воздух. Отраженное излучение взаимодействует с падающим, в результате чего в объеме бихромированной желатины образуется интерференционная структура стоячей волны.
Для того, чтобы зарегистрировать эту структуру в слое бихромированной желатины, монохроматическое излучение должно
1540802 з иметь длину волны в диапазоне 400 — - 500 нм.
К излучению с длиной волны больше 500 нм бихромированная желатина практически не чувствительна. При использовании излучения с длиной волны короче 400 нм резко уменьшается полезный диапазон цветовых оттенков, что значительно уменьшает точность расшифровки.
В пучностях стоячей волны интенсивность излучения максимальная. В этих участках шестивалентный хром в результате фотохимических реакций переходит в трехвалентный. Соединения трехвалентного хрома образуют с желатиной прочные связи, приводящие к уменьшению растворимости и набухаемости желатины и к увеличению показателя преломления. В узлах стоячей волны интенсивность излучения равна нулю и фотохимические реакции с участием хрома не протекают. Однако в процессе обработки слоя (при вымывании непрореагировавшего бихромата и сушки слоя спиртом) происходят изменения структуры желатины, приводящие к уменьшению показателя преломления. Таким образом, при регистрации интерференционной структуры стоячей волны в желатине образуется слоистая структура, в которой чередуются слои с повышенным и пониженным значением показателя преломления (фазовая решетка). Если такую решетку осветить светом, имеющим непрерывный спектр, то от нее отразится излучение только с длиной волны Х, удовлетворяющей условию
1О
4
1 где 1 — интенсивность падающего излучения;
D — плотность рентгенограммы;
Dp — плотность вуали рентгенограммы, Подставив (3) в (2) и учитывая (1), получим
Х вЂ” Q=K(D — 0о)=КЛВ, (4) где Х вЂ” длина волны максимума отражения (цвет изображения)
Таким образом, при регистрации интерференционной структуры стоячих волн в слое бихромированной желатины достигается линейное преобразование плотности рентгенограммы в цвет. Полученное псевдоцветное изображение обладает высокой спектральной селективностью. Поэтому просвечивание полученного псевдоцветного изображения монохроматическим излучением для повторной регистрации приводит к существенному усилению тех деталей рентгенограммы, плотность которых удовлетворяет условию - — Xo+ KDp
К где ba — длина волны при повторной регистр рации псевдоцветного изображения. Другими словами, в процессе повторной регистрации производится выделение эквиденситы (первого порядка) и ее преобразование в цвет. Контрастность V этой эквиденситы можно определить из соотношения
d=
Х
2n
d= — + — (1я 1о — l д11), Хо К
2п 2п (2) где d — период решетки (расстояние между двумя слоями с равным значением показателя преломления);
n — средний показатель преломления желатины.
Период интерференционной структуры, записанной в слое бихромированной желатины, зависит не только от длины волны падающего излучения, но и от его интенсивности где 1 — интенсивность излучения;
IΠ— интенсивность, при которой наступает насыщение (т. е., длина волны отраженного света не зависит от интенсивности);
Хо — длина волны насыщения;
К вЂ” коэффициент пропорциональности.
Отсюда следует, что цвет полученного изображения зависит от интенсивности падающего излучения (при экспонировании монохроматическим излучением). При просвечивании рентгенограммы монохроматическим излучением происходит изменение интенсивности этого излучения
I=Io10; 10 IO10, (3) 35
55 где 0 — плотность первого пневдоцветного изображения на длине волны при повторной регистрации (т. е., соответствующая соотношению (5)). Если D изменяется от 1 до 2, то контрастность эквиденситы равна 0,82 — 0,98.
Преобразование диапазона плотностей эквиденситы первого порядка в цвет приводит к дальнейшему повышению контрастности выделенных элементов рентгенограммы. Для этого второе псевдоцветное изображение просвечивают монохроматическим излучением из диапазона длин волн Х вЂ” Х =
=КЛ0, в результате чего выделяются эквиденситы второго порядка.
3а пределами этого диапазона эквиденситы не образуются. При изменении длины волны просвечивающего монохроматического излучения изменяется положение эквиденсит второго порядка. Это позволяет изучить очень тонкие изменения в плотности эквиденситы первого порядка и, следовательно, в деталях исходной рентгенограммы.
При этом распределение эквиденсит второго порядка может быть зарегистрировано обычным фотографическим методом. Таким образом, регистрация липпмановского псевдоцветного изображения рентгенограммы, повторная регистрация изображения с полученного псевдоцветного изображения и просвечивание последнего монохро1540802
6 изображение путем просвечивания монохроматическим светом и проецирования на слой бихромированной желатины первого псевдоцветного изображения, а выделение и регистрацию эквиденсит осуществляют путем просвечивания второго псевдоцветного изображения монохроматическим излучением в диапазоне длин волн Х, выбранном из соотношения:
Формула изобретения
Способ оптической обработки рентгенограмм, включающий формирование псевдоцветного изображения путем просвечивания рентгенограммы монохроматическим светом и проецирования ее на слой бихромирован- 10 где Хо— ной желатины со стороны прозрачной подложки и выделение и регистрацию экви- К— денсит, отличающийся тем, что, с целью по- ЛО— вышения точности расшифровки рентгенограмм, регистрируют второе псевдоцветное
5 матическим излучением приводит к повышению точности расшифровки рентгенограмм.
Х вЂ” Хд=КЬР, длина волны начала области насыщения; коэффициент пропорциональности; диапазон плотностей первого псевдоцветного изображения на длине волны экспонирующего излучения.
Составитель Н. Галамага
Редактор Н. Ту пиц а Техред И. Верес Корректор Л. Патай
Заказ 241 Тираж 546 Подписное
ВНИИПИ Государственного комитета по изобретениям и открытиям при ГКНТ СССР
113035, Москва, Ж вЂ” 35, Раушская наб., д. 4/5
Производственно-издательский комбинат «Патент>, г. Ужгород, ул. Гагарина, 101