Способ определения абсолютной термо-эдс
Патент 456156
Авторы
Классы МПК
Способ определения абсолютной термо-эдс
Иллюстрации
Реферат
ОПИСАНИЕ
ИЗОБРЕТЕНИЯ
К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ (ц 456I56
Фовз Ьееусиик
Социалистических
Республик (61) Зависимое от авт. свидетельства (22) Заявлено 29.09.72 (21) 1832276/18-10 с присоединением заявки № (32) Приоритет (51) М. Кл. G Olk 7/02
Государственный комитет
Совета Министров СССР (53) УДК 536.532(088.8) пв делам изобретений Опубликовано 05.01.75. Бюллетень № 1 и открытий
Дата опубликования описания 26.02.75 (72) Авторы изобретения (71) Заявитель
К. К. Репшас и В. А. Завистанавичюте
Ордена Трудового Красного Знамени институт фи щси=:" . оолувроводииков АН Литовской ССР (54) СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ АБСОЛЮТНОИ ТЕРМО-Э.Д. С.
ПРО ВОДН И КА
Изобретение относится к области исследования термоэлектрических явлений.
Известен способ определения абсолютной термо-э. д. с. косвенным путем, при котором измеряют коэффициент Томсона.
Однако по известному способу для определения абсолютной термо-э.д. с. при заданной температуре нужно знать зависимость коэффициента Томсона от температуры во всем интервале температур от абсолютного нуля до исследуемой, что представляет собой весьма сложную и трудоемкую работу, во-вторых, точность определения абсолютной термоэ.д.с. невелика. Для того, чтобы определить зависимость коэффициента Томсона от температуры измерения необходимо проводить при температуре, близкой и даже равной абсолютному нулю, которая практически недостижима, измерение температурной зависимости коэффициента Томсона в большом интервале температур, начиная с абсолютного нуля, влечет за собой большие погрешности, связанные с определением температуры, кроме того, возникают дополнительные погрешности, обусловленные неопределенностью теплового и электрического сопротивления контактов, Цель изобретения — устранить указанные недостатки.
Для этого в измеряемом образце, в котором создан градиент температуры, создают приконтактные области с пониженным сопротивлением, например, изготовляют их с сечением, во много раз превышающим сечение самого образца, и вдоль градиента температу5 ры прикладывают электрическое поле.
При наличии градиента температуры в объеме проводника создается электрическое поле
Ей(х), величина которого зависит от термоэ.д.с. ао(х) в каждой точке проводника и от
10 величины градиента температуры. Градиент температуры изменяет контактные разности потенциалов, а тем самым и приконтактные поля в проводнике.
Приложенное к проводнику внешнее элект15 рическое поле Е; создает ток в проводнике.
Ток создает падение напряжения в приконтактных областях и в объеме проводника, пропорциональное сопротивлению приконтактных областей и объема, соответственно.
20 Поэтому, так как сопротивление приконтактных областей мало, то под воздействием результирующего поля Е=Ей+Е удельное сопротивление проводника изменяется в основном только в объеме.
25 Удельное сопротивление проводника под воздействием поля Е=ЕО+Е; при небольших
Е можно представить в следующем виде: Р = Pe (1 + 3 (Eo + 2EoEt + Ж) ((1) где ро — удельное сопротивление проводника в отсутствии внешнего электрического поля;
456156
p ): ро (1 + 23ЕоЕу + ЗЕг + ЗЕо), оа = оо (1 — 23:,ЕОЕ, + 1Е + РЕ) ° а разница сопротивлений т, Составитель И. Рмвкина
Корректор Н. Аук
Редактор В. Фельдман
Техред Г. Дворина
Заказ 611 20 Изд. № 359 Тираж 760 Подписное
LIHHHHH Государственного комитета Совета Министров СССР по делам изобретений и откр((тн)й
Москва, Ж-35, Раушская наб., д. 4/5
Типография, пр. Сапунова, 2
P — коэффициент, не зависящий от электрического поля.
Из формулы (1) следует, что удельные сопротивления проводника при двух противоположных направлениях внешнего электрического поля будут.
Разница удельных сопротивлений
Ьр = о, — р = 4; оЕоЕь (3) A R = — 1 р (х) р (х) Е, (х) Е, (х) dx =
$,) х, т, = — I 8(T) p(T)E (T)Eg() ) dT . (4) При условии I=const и при малых AT в образце, разницу сопротивлений можно представить в следующем виде:
hR = й,рр (Т, — Т,). (5) Абсолютная термо-э. д. с. в проводнике
S d R (6)
41ягР (Т вЂ” Т,) Из формулы (6) видно, что при известных значениях функций р(Т) и 1з(Т), измерив S, 1 и 1Т, можно определить абсолютную термо-э. д. с, проводника а().
Поскольку в предлагаемом способе определения абсолютной термо-э. д. с, проводника исключаются контактные явления, не нужны трудно достигаемые температуры, близки абсолютному нулю, и сам интервал температур, в котором проводятся измерения, невелик, а методика измерения физических вели10 чин, входящих в формулу (6), в настоящее время хорошо разработана и обладает большой точностью, то точность определения а() по предлагаемому способу больше, чем по известному, причем процесс определения аб15 солютной термо-э.д.с. по предлагаемому способу значительно проще, так как исключается необходимость температур, близких абсолютному нулю и проведения измерений эффекта Томсона во всем интервале темпера20 тур от абсолютного нуля до той, при которой определяется ао.
Предмет изобретения
Способ измерения абсолютной термо25 э. д. с. проводника, заключающийся в создании в нем градиента температуры и приложении вдоль него внешнего электрического поля, отл и ч а ю щий ся тем, что, с целью повышения точности, в приконтактной обла30 сти образца создают пониженное сопротивление, измеряют электропроводность проводника при двух противоположных направлениях тока, и по их разности определяют значение абсолютной термо-э. д. с.