Патент 64435

Способ устранения шума в усилителе

 

Класс 2) а, 18„, СС С? т;в f> з»г

<»о д, -

f !

l !

Г. В. Бпауде

Спосоо устраиения п1ума в усилителе

Основное авторское свидетельство за »."в 35908 от 30 апреля 1934 года на п»яя того»ке лица

Заявлено 9 вяая 1941 года в Наркомэлектропро»1 за Ы 43316 (30б586) Опубликовано 30 апреля 1945 года

В основном авторском свидетельстве Кв 35908 описан способ устранения шумов в усилителе, вызываемых тепловыми флуктуациями тока в проводниках сопротивлений связи, согласно которому частотную характеристику комплексного сопротивления связи выбирают такой, чтобы в диапазоне усиливаемых полезных частот отношение энергии полезного сигнала к энергии шума было максимальным при отсутствии частотных искажений сигнала. Прием осуществления этого способа применительно к усилителям фототоков заключается в том, что входное омическое сопротивление выбирают настолько большим, что в пределах усиливаемой полосы частот импеданц входа имеет в основном реактивный характер и активная составляющая этого импеданца, определяющая шум входа, исчезающе мала, вызванные же на входе усилителя частотные искажения компенсируют в ламповом усилителе посредством включения в анодную цепь лампы одного из каскадов усиления корректирующей катушки индуктивности, имеющей постоянную времени, равную постоянной времени входа.

3Tà схема, которук» можно назвать простой схемой противошумовой коррекции, нашла в настоящее время широкое распространение в телевизионной технике у нас и за границей, так как она позволяет существенно повысить чувствительность телевизионных систем, уничтожая шумы входного сопротивления и сводя практически шумы усилительного тракта к шумам первой лампы усилителя.

Автором настоящего изобретения в дальнейшем было найдено, что путем разделения индуктивкостью входной емкости усилителя на частичные емкости (емкость фотоэлемента и емкость сетки первой лампы), т. е. путем построения в ода усилителя по схеме фильтра, можно получить при соответствующем выборе параметров этого фильтра равномерное повышение входного сигнала во всем диапазоне усиливаемых частот и соответствующее подавление шумов усилителя. При таком равномерном по частоте увеличении входного сигнала растут, однако, и шумы тепловых флуктуаций во входном сопротивлении.

Согласно настоящему изобретению на вход, построенный по схе¹ б4435 ме фильтра, включают настолько большое активное сопротивление, чтобы тепловые флуктуации тока на входе усилителя были исчезающе малы, а для коррекции получающихся при этом частотных искажений применяют три цепи коррекции, две из которых представляют собой цепи из последовательно соединенных индуктивности и малого активного сопротивления или эквивалентные им цепи, а третья цепь представляет собой последовательный колебательный контур, настроенный на резонансную частоту входного фильтра.

Видоизменением способа коррекции по настоящему изобретению является применение отрицательной обратной связи, осуществляемой путем включения некоторого общего сопротивления в цепь катодов ламп первого и третьего каскадов усилителя.

Сущность изобретения поясняется дальнейшим описанием и фигурами 1 — 8 прилагаемого чертежа.

При этом фиг. 1 — 2 иллюстрируют схему входной цепи усилителя и способ коррекции его частотной характеристики по основному авторскому свидетельству, фигуры

За и Зб †схе входа усилителя с разделением входной емкости на две частичных емкости С1 и C, a фигуры 4 — 8 — схемы усилителя с коррекцией частотной характеристики, осуществляемой согласно настоящему изобретению, Рассмотрим противошумовую коррекцию входной цепи, построенной по схеме фильтра, представленного на чертеже За в предельном случае, когда входное омическое сопротивление, включенное

L (1=(Ф $1 $ $3 КО (с, где: S, S, Я3 — крутизны ла м и, в аноды которых включены корректирующие цепи, Z, — общий коэфициент усиления остальных обыкновенных реостатных каскадов усиления.

Эффективное напряжение сигнала фототока на выходе этого усилителя представляется в виде:

11-2 1 — (((24С3

+C2) Сз С(С2

1 — o)2 ° 1

c„+c

2 2

К

О- (С,—, С -С3 где: 1Ф вЂ” эффективная сила фототока, входящего во входной фильтр.

Легко видеть, что для получения независимости этого выражения от частоты достаточно удовлетв данном случае на выходе фильтра, равно бесконечности. В этом случае отношение напряжения на входе фильтра, т. е. на сетке, к силе тока на входе, т. е. к ст(е фототока, представляющее собой частотную характеристику входной цепи, имеет следующий вид:

L1 v 1 с,.с (С,—,С,) (1 — " - L + c„—;c.„ где: С и С вЂ” частичные емкости входа (емкость фотоэлемента и емкость сетки первой лампы), 1— индуктивность, разделяющая частичные емкости.

Для коррекции такой частотной характеристики входа могут быть использованы три корректирующие цепи в виде двух индуктивностей

1 1 и 1. и одного последовательного резонансного контура L3 С.„ расположенных отдельно в трех каскадах усилителя так, как это показано на фиг. 4, на которой представлена также и описанная выше входная цепь усилителя.

В случае применения ламп с достаточно большим внутренним сопротивлением, коэфициент усиления такого усилителя представляется в виде (1 (3(-3С3(К c1 $9 c3 )ш(.119

С

К (J, с,с, ворить условию 1.3 С,=L (; — (,, В этом случае квадрат эффективности напряжения на выходе пред ставляется в виде:

М 64435 (1 — " 1-3 Сз)2 . К 2

К (1 о— с3 о согр

1., К 2 ю-(1 — Щ21 зСз)2 d . о о выражение: ф

1 2 1 — — — П + — TT2rp 3 5 7

7 которое при п= — = 1,4 имеет минимум и равно

2 2

2 2 2 -1 L2 2 3

11 =г В=-.138 . s. — К. с, 18,75

V С,СЗ

C l+C2

= (/ — = ) 18,75 = 4.33. /

Квадрат эффективного напряжения шума анодного тока первой о>гр и-.=го =- 13 1

° оз- ° 1 1 о

2 2

= 2Р=- 13 $2 83

Входящий в эту формулу интеграл легко берется, и квадрат эффек2 2

2 2 L1 2

ti„,2=2â = 13.8о ° s,, к

3 и

Представляя 13 Сз — 2, мы погр лучим для квадрата эффективного

2 2

LT2=2O 13. S., S, .

С 2

Квадрат эффективного напряжения ..ма имеет, таким образ м, мини1,4 мум при 1-3 Сз =, что соответсо2г р с;-вует в условиях коррекции входа

С1 СЗ 1,4 минимуму при с,+co

Отношение квадрата эффективного напряжения шума первой ла мпы к квадрату эффективного напряжения сигнала на выходе усилителя имеет также миниму.м при

С1С2 1,4

13Сз L

С - СЗ " гР и равно гв=- 1, с

Ш гр о с

18,75 . 1, ST2Сравнивая это отношение с тем же отношением для обыкновечно.го усилителя, мы находим величину .у, характеризующую степень подавления шумов первой лампы усилителя при применении схемы сложной противошумовой коррекции в предельном случае, когда

Я, с= лам пы в таком усилителе представляется в виде: тивного напряжения шума представляется выражением: со„г 3, 1 7 2 2 — — г ЗСЗ+-- "г "3 СЗ

3 5 гР 7 гР напряжения шума первой лампы

Сравнивая величины 1. и, мы видим, что в случае сложной противошумовой коррекции подавление шумов происходит в 2,5 раза больше, чем в случае простой противошумовой коррекции.

Физический смысл сложной схемы противошумовой коррекции заключается по существу в повышении уровня входного напряжения по сравнению с простой схемой противошумовой коррекции, происходящего благодаря разделению частичных емкостей входа.

Это повышение происходит в условиях противошумовой коррекции неравномерно во всем диапазоне частот. Повышение достигает максимума при резонансе входного фильтра на частоте

1 и, наконец, переходит при некоторой частоте, равной

1 2

С, . C в понижение. с,+С, № 64435

Для илл!Остра! ци и этОГО IIB фиГ. 5 представлены вместе частотные характеристики входного напряжения (напряжение на сетке первой лампы) при простой схеме противошумовой коррекции, в виде кривой 1 и при сложной схеме противошумовсй коррекции — в виде кривой 2. Оборотной стороной этого является вопрос о величине шума первой лампь, пропорционального интегралу функции частотной характеристики усилителя,, которая для того чтобы скорректировать частотную характеристи. ку входа должна быть обратной ей функцией, Частотные характеристики, обратные частотным;характеристикам входа, представлены на том же чертеже пунктиром для простой схемы противошумовой коррекции в виде l и для сложной противошумовой коррекции в виде 2 .

Как мы видим, вплоть до чагивошумовой коррекции и мум его при

L с, с

С1+С2 о>- го оптиРассмотренный предельный случай противошумовой коррекции, когда входное омическое сопротивление равно бесконечности, принципиально недостижим, однако к нему можно настолько близко подойти, что получающийся при этом эффект подавления шумов практически не отличается от рассчитанного в предельном случае.

Что касается коррекции частотной характеристики, то она при реально достижимой большой величине входного омического сопротивления, все же существенно нарупгается, если мы не внесем соответствующих изменений в описанные выше цепи коррекции.

В цепях коррекции необходимо также учесть собственное омическое сопротивление катушки индуктивпости входного фильтра.

Для учета конечной величины входного омического сопротивления R „,. и собственного омического сопротивления г катушки индуктивности входного фильтра, необходимо в цепях коррекции последовательно с одной из индуктивностей, например LI, è в последовательный контур 1, С, включить соответственно некоторые сопротивления r, и г, так, как это показано на фиг. б.

Условия взаимной коррекции пр дставляютсявэтомслучаев виде:

С о> == л

С,+С стоты частотная хара; I"еристика усилителя, соответствующая сложной схеме противошумовой коррекции, идет ниже частотной характеристики, соответствующей простой схеме противошумовой коррекции.

Это и определяет меньший уровець шумов первой лампы усилителя в случае сложной схемы npol С -

С1 гзС3=— + г

Я (С1-> С.)1 C:,+C

СС,. I LC, С-+С + С,+С,)I — = R,, (С1+С2)+гС,+ — . г1 л Квх (С1 1- С2) г С>С

1 (CI+C,) ) Эти условия коррекции найдены методом сравнения коэфициенто в ггри одинаковых степенях г» в выражении для отношения напряжения сигнала на выходе усилителя к силе фототока на его всходе, представляющегося в виде

1 (1 — -"з С.з-;1"гСз) (1+1о> — = R„, ã,. s s.„S - -1со

1ф " Сг> (1 — о 1.С1+)о>гС1) (1+)о>Я„,, C )+j R„, С1

X 64435

Решал совместно полученные таким образом три уравнения, полу:1аем 2 линейных уравне11ия, свя1.1 зывающих 1, С 1r„. С.1 и —, и одно

rl кубическое уравнение для L. C, Имея в виду, что корень этого кубического уравнения не может при большом Вр сильнО Отличатьсл от значения

С1со

L,C,= 1. — — -- 01+С. найденного нами для R=, находим приближенное значение этого корня по спосооу Ньютона, ограничиваясь первым приближением (хо) 0

11(хо)

Подставлял найденное значение в два других линейных уравнения и .1елал соответствующие прпбли1кения, получаем приведенные выше условия корре1;ции (1).

При достаточно большом входном омис1еском сопротивлении второе из приведенных условий коррекции мало отличается от представленного ранее условия коррекции в случае бесконечно большого

ВХОДНОГО ОМИЧЕС КОГО СОПРОтИВЛЕС1 пия Lac-, = L,,—, а третье ycC1 — С ловие коррекции может без большои погрешности также быть упрощено и представлено в виде

L1

= — 11„, (С1+с ) . Все три условия

Г1 коррекции принимают таким образом следующий вид: с, - сс,! 3 R (C,+C )- Cl+C

L„-.C„. = L

С1 С с,+С2 — — =R„. (с —,с,)

I-1

Для осуществления питания анодной цепи лампы $, по фиг. 6 можно шунтировать последовательный контур некоторым омическим сопротивлением R . Чтобы не нарушить при этом выведенные выше условия коррекции, необходимо кроме того в оставшейся пока нетронутой цепи второй лампы последовательно с чистой индуктивностью L включить омическое сопротивление r„ подобранное таким образом, чтобы общая частотная характеристика этих двух измененных цепей коррекции 1, С r, . R и L г попрежнему представлялась выражением, пропорциональным величине (1 — 01"-1, . С.,). (Общая гастотная характеристика рассмотренных ранее цепей L, и L„., С,. представляется в виде

L.„

S S3 (1 " 1.зсз).) с

Всл схема коррекции принимает вид, представленный на фиг. 7.

Как будет сейчас показано, можно действительно подобрать параметры цепей L r и 1,, С.,r,,R таким образом, lro в рассматриваемом диапазоне частот общая частотная характеристика этих цепей с заданной степень1О точности представляется выражением проПОрцИОНаЛЬНЫМ (1 — го"-1.1С,). РаСЧЕт необходимых соотношений между параметрами L.„С.. 1 1L.r„можно производить, пренебрегая влиянием сопротивления r,.

Пренебрегая сопр 1т«влением г.,„ мы получим коэфициент усиления двух каскадов, содержащих .помянутые цепи коррекц1. и второго и третьего каскадов усилителя, представленного на фпг. 7, в виде:

L гК1я..,(1 — - ju =) (1 — -1 С;) г

1 2, 3

1 — в - LÄ-Сз+)о1 C„„R

Для получения необходимой частотной зависимости, пропорциональной (1 — 10" 1.,С,), нужно таким образом добитьсч минимальных отклонений от единицы в рассматриваемой полосе частот выраже н ил

L„

1+ð>

1 — -L,ñ,— ju>C-„у

В этом случае отношение напря 2 (j4435 быть преджения на выходе личине фототока усилителя к вена его входе, которое теперь может ставлено в виде 2

1+)в>

Г2

R,, Г, Г2 R 51ЬЯЗКв

1 — 21.,С,+ 1- С,К1

Отношение

L2 — j o>

1>

1 — 2L3C3+i C3R1

112— Ч.32С3

1.—

1.22

1+в>

Г - оудет также минимально отклоняться от своего начального значения г1

) = R - . r1r2R1S>S2S3. Кв.

) вх представляет таким образом частотную зависимость относительного коэфициента усиления фототока и это отношение, как мы уже указывали, должно минимально отклоняться от единицы в рассматриваемой полосе частот. До"тигнуть этого наилучшим образом можно приравнивая нулю первые члены, начиная со второго разложения в ряд

Мак-Лорена по частоте модуля относительного козфициента усиления, квадрат модуля относительного коэфициента усиления имеет вид: ч

1+ о>2 (aj2—

1 — 2L C3 2С 2-К13-- 1L "- С.2-

+ 3 "-. -3- 3Приравнивая друг другу коэфициенты при в>2 в числителе и знаменателе, что соответствует в данном случае равенству нулю второго члена разложения в ряд МакЛорена функции (3.)2 по >2, мы получаем условие коррекции, соответствую1цее минимально возможному монотонному падению усиления в виде

= = С32 К12 — - L3СЗ (3)

Гn"

При этом выражение для относительного коэфициента усиления принимает вид:

1.,3С,2

Член 2 1 в выражении для

Г2-2 относительного коэфициента усиления определяет падение усиления на высоких частотах. Задаваясь определенным значением этого члена на граничной частоте >„ 1.32С32 — 2 3, (4)

1-2

1+ >2

Гч2 мы тем самым задаемся падением г> усиления на граничной частоте, которое определится по формуле

1 (1 — o)2- =

Легко убедиться, что при малых значениях 13 падение усиления: можно считать приблизительно равным 8. Подставляя в выраже- . ние (4) значение для L3С3., оптимальное с точки зрения шумов

1,4

1.3C3— го и условие коррекции (3), получаем для емкости Св выражение в виде:

/ 1,96+3,6, 2З

C3— .0> . Rl

rp

Это выражение вместе с условием коррекции (31 и условием оптимума шумов определяют значение параметров рассматриваемых цепей коррекции в виде следую*.цих выражений

1,96

R1

C P

/ 1 96 — 22з

В дальнейшем при малых значениях допускаемого падения усиления мы под падением усиления будем подразумевать величину (. ИсМ 64435 следуя выражение для отношения

1.

=, мы видим, что величина этого

r2 отношения при очень малых значениях допускаемого падения усиления очень велика, так что цепь коррекции r» L» становится близкОЙ к чистОЙ индvI ТНЕНосТН. При увеличении значения допускаемого падения усиления величина отно 2 щения — падает. При значении 3

2 3=1,9б, соответствующем падению усиления o=0,42, величина от 2 ношения — становится равной

r нулю; так что каскад усиления, содержащий цепь коррекции L r2, вырождается в обыкновенный реостатный каскад усиления с горизонтальной частотной характеристикой. Падение усиления в 42",;; не может быть однако допущено.

Цепь коррекции L r, хотя и может быть далека от чистой индуктивности, но все же должна содержать довольно большую индуктивность. Допуская, например, пятипроцентное падение усиления на граничной частоте (=0,05), мы получаем для индуктивного сопротивления этой цепи коррекции на граничной частоте значение примерно в четыре раза больше омического сопротивления этой Lcпи

12 — 4 —. г2 гр

Значения параметров 1.-С, определяются, как мы видим, величиной сопротивления R . Величина же сопротивления R ограничивается, с одной стороны, условиями питания анода лампы и, с другой стороны, величиной шунтирующей это сопротивление паразитной емкости, составляющейся в основном из емкостей электронных ламп (анода предыдущей и сетки последующей ламп), Последнее ограничение обычно более существенно и поэтому величина этого сопротивления может быть определена, исходя из

Х;22

U,„i. = 1ф х,--z,— л... величины шунтнрующей его паразитной емкооти таким же образом, как и величина гнодного сопротивления в обычном реоста- ном усилительном каскаде. Последовательно с этим сопротигление:i может быть так же, как и в обычном реостатно я каскаде, включеч", соответствующая корректирую.цая индуктивность.

Описанная выше схема сложной протпвошумовой коррекцип обладает тем недостатком, что напряжение ог фототока ужe;=-тке первой лампы может на Hiiзкпх частотах достигать значения,:ipHводящего к нелинейным искажениям. Этот недостаток делает;овершенпо невозможным прпмспение этой схемы в случае, когда фототок íà входе имеет оссоен1,о большие значения.

В этом случае может быть грим енена с во оодная от этик недостатков схема сложной прот:II ошумовой коррекции с обратной связь|о, изображенная на фнг. 8.

В этои схеме во входной ф|льтр, отличающийся от входного фильтра пp;I первом вариачте схемы только тем, что входное омическое сопротивление (стремящееся к бесконечности) включено не на выкоде, а на входе фильтра, подана отрицательная обратная связь с катодa третьей лампы.

В случае, если эта обратная cBHçI= достаточно велик ., как будет показано, уже на сетке первой лампы мы будем иметь неискаженный сигнал фототока, равномерно переданный по всем частотам в тс время, как отноц:ение шума к игналу определится той же фо :мулой, что и в случае первого варианта сложной схемы протпвошумовой коррекции,:i х. ы получ".ем таким ооразом тот же выигргы и: отношегпш сигнала к шуму.

Напряжение между катодом и сеткой первой лампы вырагкается через фототок, входящий во Bxo. Iной фи, следующей формуло

I it

Z; —, -Z2 — Z2

:Л б4435

1 з = — сопротивления элемен1С, тов, составляющих входной фильтр, К вЂ” коэфициент усиления двухкаскадного усилителя, осуществляющего обратную связь, Sa — крутизна третьей лампы, катодная цепь которой связана с катодной цепью первой лампы посредством conpoRl тивления Š—

1-1Р,С, При выводе этой формулы пренебрегалось величиной обратной связи непосредственно со стороны первой лампы и величиной сопротивления Х по сравнению с сопротивлением цепи входного фильтра, т. е. с суммой составляющих его сопротивлений Z +Е„+Л, а внутреннее сопротивление третьей лампы считалось бесконечно большим.

Рассматривая эту формулу, мы видим, что если сопротивление сделать подобным сопротивлению

Я„т. е. 8, C =1 " С, так, что

Z" = q Х„где q — некоторая малая величина, и в то же время величину К S. сделать настолько большой, что в знаменателе можно во всей рассматриваемой полосе частот пренебречь единицей, то мы полу1 чим приближенно 1:>; =1ф

> величину, не зависящую от частоты.

Напряжение на аноде третьей лампы, которое мы будем рассматривать как выход усилителя, будет также независимо от частоты и

Rr равно „,,=1ф --, где В„.— анод> ное сопротивление третьей лампы, — — 1 зз R3 ьг> >a, з

+,: K1Sз

41+ 2 43

Р

БР ) > Zi&4al4з г

1 г, к, ) R»z где:

1+1вR „C> где S — крутизна первой лампы.

Пренебрегая попрежнему единицей в знаменателе, получаем — — Zy+Zz+Za Л 41 з

Сигнал фототока, проходя через цепь отрицательной обра — íîé связи, подавляется неравномерно с частотой, поскольку обратная связь подана на сетку первой лампы потенциометрически через сопротивления, составляю:цие входной фильтр, причем эта неравномерность как раз обратна неравномерности самого сигнала фототока ьа выходе фильтра в отсутствии обратной связи. Так, например, максимуму сигнала при резонансе фильтра соответствует также максимум подачи отрицательной обратной связи через цепь фильтра и соответственно максимум подавления сигнала при резонансе фильтра.

Переходя к рассмотрению шумов анодного тока первой лампь>, мы отмечаем, что в то время как отрицательная обра" íàÿ связь подав. ляет их также неравномерно пс> частоте, как и сигнал фото тока, сами шумы ни в какой другои связи с частотными свойствами входного фильтра не стоят и в отсутствии обратной связи равномерно распределены по спектру частот.

Формула для эффективного напряжения шумов может быть легко получена, если воспользоваться понятием элементарного шумового (флуктуационного) тока первой лампы Йа =у 2р=-la >1 . Ог>срируя с этим элементарным шумовым током, как и с внешним сигналом, мы получим для напряжения, вызванного этим элементарным шумовым током на вь ходе усилителя, выражение:

Подставляя в последнюю формулу значение 3, =y/гр 1, d,, получаем для квадрата эффективного напряжения шума на выходе усилителя выражение

<¹ 6443 >

Подставляя в подинтегральное выражение значения сопротивлений

Х„ Z, и Z,„ â предельном случае противошумовой коррекции, т. е. при R»

1 1

Хт =, Ха= j

1ñîÑ> 1С получаем уже знакомого вида интеграл гр

С, С, . Р(CI+C ) -(1 — в ., ) д а, С+С, ) о — в 3 и-, =гоа-.1 вых а

Сравнивая это выражение для квадрата эффективного напряжения сигнала на выходе усилителя, получаем для величины отношения квадрата эффективного напря>кения шума к квадрату эффективного напряжения сигнала выражение а"- =

1-1 вых 1875 Ф т

Как мы видим, отношение шума к сигналу определяется в данном случае точно той же формулой, что и в случае варианта сложной схемы противошумовой коррекции без обратной связи, в то время как уже на сетке первой лампы мы имеем неискаженный сигнал фототока, равномерно переданный по

1 всем частотам т1„т.=14 .

) К ЯЗ

Описанный выше вариант сложной схемы противошум оной коррекции с отрицательной обратной связью не может однако быть осуществлен в чистом виде.

Принятое нами при выводе формулы условие, что сопротивлением

Z можно пренебречь по сравнению с сопротивлением цепи входного фильтра, т. е. суммой составляющих его сопротивлений, может быть соблюдено в самом деле на всех частотах, кроме резонансной частоты и частот, непосредственно к ней прилегающих. При резонансной частоте и в непосредственной близости от нее сопротивление цепи входного фильтра падает принципиально до нуля, практически до величины собственного омического который имеет минимум при

Ст Са 1,4

Ст+С u)1 и при этом Равен 18 5 р вх

18,75 где C„= C +Св, откуда квадрат эффективного напряженчя ш ма при оптимальных значениях пар;:метров входного фильтра равен:

1 — †. га" . С2

18,75 сопротивления катушки индуктивности, и при этих частотах сопротивлением Z, понятно, нельзя пренебречь по сравнению с сопротивлением цепи входного фильтра.

Коррекция частотной характеристики входной цепи при этом резко нарушается. Отрицательная обратная связь, нормально растутцая при приближении и резонансной частоте, в непосредственной близости от нее прекращает свой нормальный рост или даже падает, что приводит к возникновени о узкого пика напряжения на сетке первой лампы при резонансной частоте.

Для компенсации этого пика можно параллельно анодному сопротивлению, например, третьей лампы усилителя, включить последовательно соединенные индуктивность, емкость и малое омическое сопротивление, настроенные на резонансную частоту входного фильтра. Этот дополнительный корректирующий контур вызовет при резонансе соответствующий провал частотной характеристики. Регулируя соотношением между Ь и С (при неизменной величине произведения 1.С) этого корректир юшего контура или же при заданном соотношении между 1. и С регулируя величину шунтирующего этот контур анодного сопротивления, мы будем менять ширину BpGвала, а регулируя величину малого омического сопротивления контура, — глубину этого провала таким образом, что он скомпенсп№ 64435 — 10— рует возникший во входной цепи пик напряжения. Это усложнение варианта сложной схемы противошумовой коррекции с отрицательной обратной связью не лишает, однако, ее своих основных преимуществ. Усложнение в настройке схемы не является слишком значительным. Что же касается пика напряжения на сетке первой лампы при резонансе, то он.не представляет собой большой опасности в отношении нелинейных искажений, так как гармонические составляющие фототока на высоких частотах вблизи резонанса не могут иметь большой величины.

Предмет изобретения

1. Способ устранения шума в усилителе по авторскому свидетельству№3590, отли ч ающи йс я тем, что на вход, построенный по схеме фильтра, образованного делением (в целях повышения входного сигнала) входной емкости на

Фиг. 1 две частичные емкости с помощью индуктивности, включают настолько большое активное сопротивление, чтобы тепловые флуктуации тока на входе усилителя были исчезающе малы, а для коррекции получающихся при этом частотных искажений применяют три цепи коррекции, две из которых представляют собой цепи из последовательно соединенных индуктивности и малого активного сопротивления или эквивалентные им цепи, а третья цепь представляет со бой последовательный колебательный контур, настроенный на резонансную частоту входного фильтра.

2. Видоизменение способа по п. 1, отличающееся тем, что для коррекции частотных искажений применяют отрицательную обратную связь, осуществляемую путем включения некоторого общего сопротивления в цепь катодов ламп первого и третьего каскадов усилителя.

Фиг. 2 —. 12—

¹ 64135

Виг. 8

S3 — - в ЧЪ

Техн. редактор М. В. Смольикова

Отв. редактор Д. А. Михайлов

Л149903 Подписано к печати 2u/XI 1946 г. Тираж 500 экэ. Цена 65 коп. Зак. 325

Типография Госплапиздата, им. Воровского. Калуга

Г

А