Способ определения напряженности внутреннего магнитного поля на ядрах, внедренных в ферромагнитную матрицу

Способ определения напряженности внутреннего магнитного поля на ядрах, внедренных в ферромагнитную матрицу

Иллюстрации

Показать все

Реферат

 

О Il И C- A- Н"- ИЖ

ИЗОБРЕТЕН ИЯ

Союз Советских

Социалистических

Республик

<«>653995

К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ (61) Дополнительное к авт. саид-ву(22) Заявлено 26.08.77 (21)2519524/18 25 с присоединением заявки.% (23) Приоритет (51)M. Кд.

G0l N 27/78

ВщРрствммьй кейхтвт

СССР ае а@им изобретений е открытии

Опубликовано 05.01.8О. Бюллетень М 1 (53) УДК621.317.,,421 (088.8) Дата опубликования описания 10.01.80

А. В. Алдушенков и А, Г. Сергеев (72) Авторы изобретения (7l) Заявитель

Ленинградский институт ядерной физики им. Б. П. Константинова (S4) СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ НАПРЯЖЕННОСТИ

ВНУТРЕННЕГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ HA ЯДРАХ, ВНЕДРЕННЫХ В ФЕРРОМАГНИТНУЮ МАТРИЦУ

Изобретение касается измерения электромагнитных характеристик электронных оболочек атомов и может использоваться, в частности, для измерения магнитных полей атомов, внедренных в ферромагнитные матрицы, а также для определения магнитных моментов ядерных состояний.

Известен способ определения напряженности внутренних кристаллических по1о лей, а также определения магнитных момейтов ядерных состояний путем измерения возмушенных угловых корреляций каскадов. ядерных с(— у-излучений jl).

Однако этот способ недостаточно

15 чувствителен для ядер со средними и большими атомными весами.

Наиболее близок к предлагаемому способ определения напряженности внутрен-. него магнитного поля элементов, внедренных в ферромагнитную матрицу путем измерения угловых корреляций каскадов ядерного излучения и дальнейшего вычисления определяемой величины (2).

В способе измеряется число сЦ=совпадений при различных углах между детекторами для двух противоположных направлений магнитного поля, намагничиваюшего матрицу. По величине сдвига между полученными двумя функциями угловых корреляций определяют (расчетным путем) напряженности внутреннего магнитного поля в примесных атомах, внедренных в ферромагнитную матрицу.

Внедрение атомов в матрицу достигается за счет энергии отдачи при c(.-распаде.

Однако таким способом возможно лишь определять напряженность внутренних магнитных полей ядер с ñ90.

Это обьясняется тем, что для ядер с большими атомными массами (7.Ъ 90) интенсивность -излучения уменьшается вследствие внутренней конверсии -излучения. Происходит пр"образование -квантов в электроны внутренней конверсии. В частности, для наиболее выгодного с точки зрения угловой анизюг6539

Н Ф (45 ) — И Ф И 5 ) Р,= 2

I где ЙФ и М вЂ” число совпадения при дву.х противоположных направлениях поля соответственно.

Величина R следующим образом связана с искомыми параметрами

ЬА .22 22 5182 (g6g+gg)

4 + „ „ 4+< «> a» эотропии ядерного излучения fd.- ф-кас-кады с последовательностью спиновых уровней 0 -2 -0 ) ослабление -излу-

+ 4чения за счет внутренней конверсии достигает 1000 раэ (для ядер с атомными номерами 7.> 90). По этой причине точность определения напряженности внутреннего магнитного поля на ядрах с большими атомными массами (, > 90) значительно снижается.

Цель изобретения — повышение точ; ности при больших порядковых номерах (2> 90).

Это достигается тем, что в качестве каскада ядерного излучения используют

Д. — 6 -каскад, разделяют г;(-частицы и электроны дополнительным магнитным полем, создаваемым магнитной линзой, а для измерения возмущенных угловых корреляций изменяют напряженность магнитного поля, намагничиваюшего матрицу.

Применение в качестве каскада ядерного излучения Д.-Е -каскад позволяет использовать электроны внутренней конверсии для получения значения напряженности внутреннего магнитного поля на ядрах с большими атомными весами, где интенсивность -излучения значительно падает. При работе сQM-каскадами возникают трудности, связанные с детектированием мягких электронов в потоке oL-частиц, осколков деления и .-квантов, а также сотклонением электронов в рассеянном поле электро- магнита, намагничиваюшего железную матрицу. Применение дополнительного магнитного поля позволяет разделить траектории о(;частиц и электронов.

Эффективный угол разлета между Д-частицами и электронами измеряют изменением напряженности магнитного поля, намагничиваюшего матрицу.

В предлагаемом способе счетчики о устанавливаю г при 9 =45 и измеряют 4 величину

95 4 где b.B — угол отклонения электроноь в рассеяном магнитном поле: г, — время жизни ядерного состояния: 6 — сдвиг функций угловой корреляции, связанной с ларморовой процессией: коэффициент анизотропии:

5 — фактор подавления угловой кор22 реляции: (Ю вЂ” частота ларморовой процессии

2 ядерного состояния, имеющего магнитный момент О во внут2,оН реннем поле Н с Ю= — (-noc h тоянная планка).

При малых углах отклонения электронов ЬВ=с(В(Вс. — поле, намагничиваюшее матрицу). ггри 2 (ЬОрд91<0,3рс д;

2 аО(3ро д 2 А ая аг

2 4+А G (dac ЬВ21

2Z 22

Коэффициент aL может бьггь найден экспериментально из расйределения рассеянного магнитного поля вдоль траектории электронов. Таким образом,если определить зависимость Р, от В с в области, где имеется насыщение матрицы, то можно получить линейную зависимость, из которой легко определить искомые параметры функции угловои корреляции Q

В предлагаемом способе применение

Г;(-г-каскадов излучения позволяет значительно расширить диапазон исследуемых ядер в сторону ядер с большими атомными весами (Z> 90): изменение эффективного угла разлета между с(.-частицами и электронами с помощью изменения напряженности магнитного поля, намагничиваюшего матрицу, позволяет регистрировать d -частицы и электроны детекторами, неподвижными в пространстве, что значительно упрощает измерение функции угловых корреляций; повышается чувствительность измерения функции возмушен-. ных угловых корреляции, особенно при

4 ф использовании 0 -2-0 -каскадов, имеющих большую у ловую аниэотропию.

Формула изобрете ни я

Способ определения напряженности внутреннего магнитного ноля на я;грех, 653995

Составитель В. Филлипов

Редактор Т. Колодцева Техред Л, Алферова КорректорМ. Бигула

Заказ 8562/59 Тираж 10 19 Подписное

11НИИПИ Государственного комитета СССР по делам изобретений и открытий

113035, Москва Ж-35, Раушская наб., д. 4/5

Филиал ППП "Патент, г. Ужгород, ул. Проектная, 4 внедренных в ферромагнитную матрицу, путем измерения возмушенных угловых корреляций каскадов ядерного излучения и дальнейшего вычисления определяемой величины, о т л и ч а ю ш и и с я тем, 5 что, с целью повышения точности при больших порядковых номерах (Z. ъ 90), в качестве каскада ядерного излучения используют с(-е -каскад, разделяют д -частицы и электроны дополнительным магнитным полем, создаваемым магнитетОЙ линзойу а для измерения возмун1енных угловых норрепяций изменяют напряженность магнитного поля, намагничиваюшего матрицу.

Источники информации, принятые во внимание при экспертизе

1. Стефан P., Фрауэндфельдиер, Г, Возмушенные угловые корреляции. М., Атомиздат, 1966, с. 101.

2.AnsaKBa E.J., GrodS s 4, КдР Щ.

1969, 30, В. 538. Рупь 1.еФ1е э.