Способ измерения температуры магнитооптического материала

Способ измерения температуры магнитооптического материала

Иллюстрации

Показать все

Реферат

 

Союз Советских

Соцкапмстммеских

Республик

69220

ОП ИСА

ИЗОБРЕТ

К АВТОРСК )МУ СВИД (61) Дополнительное к авт. сви (22) Заявлено 02.09.77 (21) 252 с присоединением заявки № (23) Приоритет

Опубликовано 25.06.79. Бю

Дата опубликования опис

01 К 7/38

Гааударатвенны9 наинтет ссср аа делам нэабретеннй н открытий

ДК 536.53

088.8) (72) Авторы изобретения

Г. Ф. Долидэе, Г. И. Меркулова и Р. Н. Бухникашвили (71) Заявитель

Институт кибернетики АН Грузинской CCP (54) СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ

МАГНИТООПТИЧЕСКОГО МАТЕРИАЛА

Изобретение касается температурных измерений, а именно способов измерения температуры магнитооптического материала, подвергаемого импульсному нагреву.

Известен способ измерения температуры магнитного материала, заключающийся в намагничивании материала и регистрации изменения магнитных свойств материала с изменением температуры f1).

Наиболее близким по технической сущности к предлагаемому является способ юмерения тем- 1В пературы магнитооптического материала, заключающийся в намагничивании материала перед нагревом до насыщения и определения состояния

его намагниченности 12).

По этому способу температуру определяют с помощью луча поляризованного света, проходящего сквозь магнитооптический материал по вращению его плоскости поляризации, которое пропорционально намагниченности материала, а следовательно, и температуре, 26

Недостатком способа является низкая точность измерения температуры в процессе его нагрева импульсом оптического излучения, которое проходя сквозь магнитооптический материал накладывается на измеряющий поляризованный свет и тем самым искажает измерения.

Целью изобретения является повышение точнос ти измерения температуры, а также нахождение распределения температуры по плошади образца во времени.

Зто достигается тем, что магнитооптический материал термостатируют перед нагревом, нагретый материал подвергают воздействию перемагничиваюшего лом, после чего охлаждают до температуры термостатировання и регистрируют расположение границ перемагниченных областей, о температуре которых судят по амплитуде напряженности перемагничиваюшег о поля.

Измерение температуры производят следующим образом.

Предварительно для каждого образца материала в нужном интервале температур снимают магнитооптическим способом температурную зависимость напряженности перемагничивающего поля.

Затем образец термостатируют при исходной температуре и подают магнитное поле смещения, намагничнвающее его до насыщения и обеспечиваю669 30

Формула изобретения

Составитель В. Куликов

Редактор Н. Хлудова Техред 3. Фанта Корректор М. Вигула

Т ираж 765 Подписное

ЦНИИПИ Государственного коми пса СССР по делам изобретений и открытий

113635, Москва, Ж вЂ” 35, Раушская наб., д. 4/5

Заказ 3647/33

Филиал ППП

3 щее постоянство начальных условий персмап ичивания. Через некоторое время задержки ) после включения нагревающего участок материала импульса излучения подают импульс магнитного поля противоположной полю смещения полярности (импульс перемагничивающего поля), величина которого может плавно изменяться. Охлаждают материал до температуры термостатирования.

И меряют минимальное значение напряженности импульса, достаточное для перемагничивания нагретого участка, перемагниченное состояние которого обнаруживают магнитооптическим методом, пропуская через всю площадь исследуемого материала, поляризованный свет, и определяют по кривой температурной зависимости перемагничивающего поля соответствующую ему температуру, Эта температура является температурой граничной области наиболее нагретого центрального участка, Для нахождения распределения температуры по плошади образца в определенный момент времени повторяют описанные выше операции при последовательном,увеличении напряженности перемагничивающего поля, постоянных времени E z и энергии разогревающего импульса. Находят мест оположен ие гран нц последовательно увеличивающихся по площади перемагниченных участков, нагретых в результате термодиффуэии от центрального участка, и определяют соответствующие температуры этих границ.

Используя предлагаемый способ измерения температуры, можно измерить скорость распространения температуры по обрыву. Для этого проЮводят два измерения температуры при одной и той же амплитуде перемагничивающего ноля с г r» разным временем задержки E>< ) перемагничир 3 вающих импульсов. Скорость распространения температуры вычисляют по формуле V-" ф „- LäÄ где E — расстояние между двумя границами областей. Подобным образом можно измерить скорость охлаждения материала.

Перемагииченный участок, регистрируемый с помощью магнитооптического эффекта Фарадея, наблюдают в микроскопе как светлый участок на темном фоне (или наоборот) визуально или фотографируют.

Результат однократного воздействия импульса теплового юлучения и импульса магнитного поля (т.е, перемагниченное состояние участка), может сохраняться сколь угодно долго, поэтому предла4 гаемый способ позволяет наблюдать последовательные фазы быстропротекающего процесса изменения температуры. Суммарную картину распределения температуры по пло цади и во времени получают наложением полученных фотографий.

Точность юмерения температуры отдельных участков материала зависит от характера зависимости напряженности перемагничивающего поля от температуры и от точности измерения амплитуды

10 напряженности перемагничивающего поля.

Минимальный размер участка материала, на котором возможно измерить юменение температуры, определяется размером минимально устойчивого домена (участка противоположной намагни15 ченности), который зависит or ряда факторов, таких, как состав материала, его толщина и др.

Использование предлагаемого способа для температурных измерений при исследовании магнитооптических материалов и, в частности, при изуче20 нии процессов термомагнитной записи информации на таких материалах, позволяет выбрать оптимальные режимы записи, мощность и длительность лазерного юлучения, плотность записи информации и т.д., а также провести экспериментальную проверку аналитических соотношений, используемых при расчете термомагнитной записи.

Способ юмерения температуры магнитооптического материала, заключающийся в намагничива нии материала перед нагревом до насыщения и определения состояния его намагниченности, отл изБ чающийся тем, что, с целью повышения точности измерения температуры, магнитооптический материал термостатируют перед нагревом, нагретый материал подвергают воздействию перемагничивающего поля, после чего охлаждают до темпе40 ратуры термостатирования и регистрируют расположение границ перемагниченных областей, о температуре которых судят по амплитуде напряженности перемагничивающего поля.

Источники информации, принятые во внимание

4э при зкспертюе

l. Авторское свидетельство СССР И 188067, кл, 6 О1 K 7/38, 1964.

2. Патент Великобритании И 1163154, кл. 6 1 А,,1969.