Способ получения линейно поляризованного рентгеновского излучения

Способ получения линейно поляризованного рентгеновского излучения

Иллюстрации

Показать все

Реферат

 

1. СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ ЛИНЕЙНО .ЛОЛЯРИЗОВАННОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ , основанный на дифракции первичного рентгеновского пучка на кристалле -монохроматоре, о т л и ч а ю щ и и с я тем, что, с целью повышения интенсивности и степени поляризации излучения, производят пространственную Селекцию дифрагированного излучения в угловом диапазоне между углами полного отражения компоненты излучения с d-поляризацией и компоненты с J-поляризацией. 2.Способ поп. 1,отличающ и и с я тем, что в случае параллельного первичного пучка пространственную селекцию излучения осуществляют путем ориентирования кристалламонохроматора относительно падающего пучка в указанном угловом диапазоне. 3.Способ по п. 1,отличающ и и с я тем, что вслучае расходящегося первичного пучка простран (/) ственную селекцию излучения осуществCZ ляют путем установки на пути дифрагированного пучка экрана, по меньшей мере с одной щелью, расположенной в указанном угловом диапазоне.

1 А

COI03 СОВЕТСНИХ

СОЦИАЛИСТИЧЕСКИХ

РЕСПУБЛИК

69 (19

3(я) С 21 К 1/Об

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ СССР

ПО ДЕЛАМ ИЗОБРЕТЕНИЙ И ОЧ НРЫТИЙ

ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ

К АВТОРСКОМЪ СВМДА ЕЛЬСТВУ

13 „, аИИОТИа,(21) 3597770/18-25 (22) 18.03.83 (46) 30.06.84. Бюл. В 24 (72) П.А.Безирганян и Г.Г.Аветисян . (71) Ордена Трудового Красного

Знамени ереванский государственный университет (53) 548.73(088.8) (56) 1. Комптон А., Алисон С.

Рентгеновские лучи. И.-Л., Гостехиздат, 1941.

2. Иверонова В.И., Ревкевич Г.П..

Теория рассеяния рентгеновских лучей.

Издательство московского университета. 1978, с. 262 (прототип). (54)(57) 1. СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ ЛИНЕЙНО .ПОЛЯРИЗОВАННОГО РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУ»

ЧЕНИЯ, основанный на дифракции пер/ вичного рентгеновского пучка на кристалле-монохроматоре, о т л и ч а ющ и. и с я тем, что, с целью повыиения интенсивности и степени поляризации излучения, производят пространственную селекцию дифрагированного излучения в угловом диапазоне между углами полного отражения компоненты излучения с 6-поляризацией и компоненты с 3 -поляризацией.

2. Способ по п. 1, о т л и ч а ю— шийся тем, что в случае параллельного первичного пучка пространственную селекцию излучения осуществляют путем ориентирования кристалламонохроматора относительно падающего пучка в указанном угловом диапазоне.

3. Способ по п. 1, о т л и ч а ю— шийся тем, что в случае расхо- 3 дящегося первичного пучка пространственную селекцию излучения осуществляют путем установки на пути дифраги-- С рованного пучка экрана, по меньшей мере с одной щелью, расположенной в указанном угловом диапазоне.! 1100641

Изобретение относится к физике рентгеновских лучей, а более конкретно — к способу получения поля ризованного рентгеновского излучения, которое может использоваться при различных рентгенографических исследованиях.

Известен способ поляризации рентгеновского излучения, основаннйй на разнице коэффициентов поляризации для 6 — и 3i-компонент неполяризованного излучения при его рассеянии и заключающийся в том, что при рассеянии .первичного излучения под углом 8=45 i(-компонента исчезает, так как ее коэффициент поляризации пропорционален cos 28 (1 ).

Недостатками известного способа являются сложность его реализации, обусловленная затруднительностью точного подбора длины волны излучения (Л) и межплоскостного расстояния (d), которые удовлетворяли бы условию

Вульфа-Брегга 2d sin8=n 3 для 8=45 а также малая интенсивность получае" мой 6 -компоненты, обусловленная малой величиной структурного фактора при таких углах дифракционного рассеяния.

Наиболее близким к предлагаемому является способ получения линейно поляризованного рентгеновского излучения, основанный на дифракции первичного рентгеновского пучка на кристалле-монохроматоре и заключающийся в направлении первичного пучка под углом Вульфа-Брегга на толстый совершенный монокристалл и отборе за ним аномально прошедшей компоненты излучения с 6-поляризацией, которая поглощается значительно меньше, чем компонента с я -поляризацией (2 ).

Недостатком известного способа является то, что при относительно небольшой толщине монокристалла степень поляризации будет недостаточно высокой из-за прохождения компоненты с поляризацией, а при больших толщинах кристалла наблюдается уменьшение интенсивности и компоненты с 1 -поляризацией.

Цель изобретения, — повышение интенсивности и степени поляризации излучения.

Поставленная цель достигается тем, что согласно способу получения линейно поляризованного рентгеновского излучения, основанному на дифракции первичного рентгеновского пучка на кристалле"монохроматоре, производят пространственную селекцию дифрагированного излучения в угло5 вом.диапазоне между углами полного отражения компоненты излучения с бполяризацией и компоненты с Г-поляризацией.

При этом, в случае параллельного первичного пучка пространственную селекцию излучения осуществляют путем ориентирования кристалла-монохроматора относительно падающего пучка в указанном угловом диапазоне.

Кроме того, в случае расходящегося первичного пучка пространственную селекцию излучения осуществляют путем установки на пути дифрагированного пучка экрана, по меньшей мере с одной щелью, расположенной в указанном угловом диапазоне.

Изобретение основано на эффекте полного отражения. Пользуясь тем, 25 что .угловая ширина полного брэгговского отражения для компоненты излучения с б -поляризацией больше, чем для компоненты с Л -поляризацией, можно естественное характеристическое излучение поляризовать.

На,фиг. 1 показаны схемы угловых областей полных брэгговских отражений для компонент с 6- и л-поляризацией; на фиг. 2 — принцип получения

35 поляризованного излучения в случае параллельного первичного пучка; на фиг. 3 — то же, в случае расходящегося пучка.

Способ реализуют следукнцим обра40

В случае падения на кристалл-монохроматор 1 параллельного первичного пучка 2 кристалл-монохроматор " смещают от точного угла ВульфаБрэгга в пределы углового диапазона отражения, где край кривой полного отражения перемещается или в область А В„ или в В А2 (фиг. 1).

В случае, когда на кристалл-моно50 хроматор 3 с асимметричным отражением падает расходящийся пучок 2 (излучение от точечногс источника 1), используют щели 5 и 6 < имеющие ширину 3-5 мкм и пропускающие только одну из поляризованных частей дифра55 гированного пучка 4 в угловых областях А В1 и А>В> (фиг 1)

Как видно из фиг. 1, в угловых областях А1В1 и В А полное отраже—

2 2 фиВ. 3

Составитель К.Кононов

РедактоР С.Тимохина ТехРед. М. Надь КоРРектоРМ.Демчик

Заказ 4586/38 Тираж 414 Подписное

ВНИИПИ Государственного комитета СССР по делам изобретений и открытий

113035, Москва, Ж-35, Раушская наб.. д . 4/5

Филиал ППП "Патент", г.ужгород, ул.Проектная, 4

3 110064

Ъ ние получается только для компоненты излучения с Й-поляризацией, а в области „ получается полное отражение как для компоненты с б-поляризацией, так и для компонен-. . 5 ты с 3t-поляризацией — область отражения неполяризованного излучения.

Отношение областей А.,А и В В равно соз 28, так что даже при средних углах Вульфа-Брэгга области отражения. поляризованного излучения

А В и В А могут иметь заметную ширину, и экспериментально можно осуществить получение линейно поляризованного излучения. При симметричных отражениях удовлетворяется соотношение

А,В., = В А2 .sin 6, (1) т.е. угловые отражения линейно поляризованного излучения тем больше, чем больше угловая ширина полного отражения и чем больше угол ВульфаБрэгга.

Выражение (1) можно легко получить, 25 из соотношения между величинами угловой ширины полных отражений компонент с Ь и Ji-поляризацией:

В1В2 A1Агсоз 0

При экспериментальной реализации способа, чтобы проверить степень поляризации рентгеновского излучения, вышедшего из областей А В1 н В2А2 по ходу его распространения располагают рассеивающее вещество н с по- мощью счетчиков-регистраторов определяют интенсивность рассеянного излучения в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Степень поляризации линейно поляризованного рентгеновского излучения определяется по формуле

J -JK --k- »- 100Х, (2)

+ у У где J< и Jg — интенсивности рассеянных волн. При Л г =0 получается полная поляризация {R = 1007) . В условиях эксперимента степень поляризации составляла около 95У.

Изобретение позволяет получить достаточно интенсивное линейно поляризованное рентгеновское излучение в лабораторных условиях,,которое можно использовать в рентгенографических исследованиях для увеличения разрешения и однозначной интерпрета-ции получаемых интерференционных картин.