Двухтактный усилитель высокой частоты

Иллюстрации

Двухтактный усилитель высокой частоты (патент 69052)
Двухтактный усилитель высокой частоты (патент 69052)
Двухтактный усилитель высокой частоты (патент 69052)
Показать все

Реферат

 

Класс 21а, 29„

СССР

ОПИСАН ИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ

К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ

А. И. Колесников

Двухтактный усилитель высокой частоты

Заявлено 20 марта 1946 гола в Министерство связи СССР за М 3564 (343838) Опубликовано 3! августа l947 гола а1—

Q„е

Ф ь1 тgl ая1

rvg4 д4

138

Известны двухтактные усилители высокой частоты, в которых для повышения к. п. д. сеточному и анодному колебательным напряжениям придана сложная форма.

В усилителе, составляющем предмет настоящего изобретения, для обеспечения сложной формы колебательных напряжений в широком диапазоне усиливаемых частот служат активные сопротивления, включенные между точкой соединения катодов ламп и средними точками сеточной входной цепи и анодного колебательного контура.

Схема предлагаемого усилителя представлена на фиг. I, а форма колебательных напряжений в сеточных и анодных цепях его ламп изображена на фиг. 2 и 3.

Колебательное напряжение (фиг.

2), подаваемое на сетки ламп усилителя, содержит в своем составе основную У„а и четные (вторую

U, и четвертую U, ) гармонические составляющие синусоидального колебательного напряжения, подаваемого от предыдущего каскада.

Для получения такой формы в сеточную цепь между средней точкой и землей включается дополнительное омическое сопротивление Яа,. При практически существ ..ющих углах отсечки сеточного тока 8,, = 70 — 90 на сопротивлении R, будет происходить падение напряжения вследствие наличия в сеточном импульсе второй и четвертой гармонических составляющих тока. Более высокие четные гармонические составляющие не учитываются, так как коэфициенты разложения импульса для этих гармонических составляющих очень малы.

Легко показать, что вторая гармоническая составляющая сеточного напряжения в полупериод прохождения тока в лампе при cot = 0 находится в противофазе с основным колебательным напряжением U i cosset. Колебательное напряжение четвертой гармонической составляющей в момент

cut = 0 находится в фазе с напряжением первой гармонической составляющей, так как коэфициент разложения для О,= 70 — 90= имеет отрицательное значение.

Для ба —— 80 коэфициенты соотношения колебательных напряжений в сеточной цепи при большом р,, с достаточной точностью определяются как

¹ 69052

Форма импульса анодного тека изображена HB фиг. 3. Угол отсечки анодного тока выбивается так что коэфициент а разложения импульса анодного тока имеет отрицательное значение. Расчеты показывают, что при углах отсечки О = 110 — 115- коэфициент а, имеет отрицательное значение, а а, — положительное. Соответственным выборсм U, Е и Д,„ можно добиться того, чтобы отношение †находилось в пределах от 5

ag до 15.

В анодной цепи усилителя между средней точкой анедного контура и землей включено дополнительное омическое сопротивление Р, величина которого определяется оптимальным соотношением колебательных напряжений первой и второй гармонических составляющих

+n;ai

7(ma -

Как известно, для случая действия в анодной цепи колебательных напряжений первой и второй гармонических составляющих оптимальный коэфициент использования анодного напряжения по первой гармонической составляющей будет иметь место при

К, --== 2,5 — 3. Увеличение коэфициента использования для К, = — 2 2 получается в 1," 2 раз, т. е. е = 2=„„,, В данном случае на сопротивлении будет происходить также падение остальных высших четных гармонических составляющих анодного тока. В неболыпой степени на форму анодного колебательного напряжения влияет четвертая гармоническая составляющая, а все остальные четные высшие гармонические составляющие практически не заметны вследствие малого коэфициента разложения импульса. Действие колсоательного напряжения четвертой гармонической составляющей сказывается благоприятно и дает возможность еще более увеличить коэфициент использования анодного напряжения по первой гармонической составляющей. Например, при y = — = 1,26 и а0

= 0,9 коэфициент полезного действия генератора по первой гармонической составляющей равен:

r) = 0,5 y,.; = 0,5 у, 1,5 „ð,è„ò,. = 85%

Таким образом, в предлагаемом усилителе вполне достижимо увеличение мощности более, чем в два раза. Достоинством данной схемы является также и то, что дополнительные эквивалентные сопротивления в анодной и сеточной цепях являются омическими, что важно при использовании этого метода на диапазонных передатчиках. На коротковолновых передатчиках могут быть использованы селитовые сопротивления. Кроме того будет иметь место значительное уменьшение нелинейных искажений при модуляции.

Г1редмет изобретения

Двухтактный усилитель высокой частоты, в котором для повьпцения к. п. д. сеточному и анодному колебательным напряжениям придана сложная форма, о тли ч а ющий ся тем, что для обеспечения сложной формы колеоательных напряжений в широком диапазоне усиливаемых частот служат активные сопротивления, включенные между точкой соединения катодов ламп и средними точками сеточной входной цепи и анодного колебательного контура.