Инжекционный лазер

Инжекционный лазер

Реферат

 

Изобретение относится к квантовой электронной технике, а именно к эффективным высокомощным полупроводниковым инжекционным источникам, в том числе с одномодовым одночастотным излучением. Предложен инжекционный лазер с гетероструктурой, в которой между ограничительными легированными подслоями наибольшего оптического ограничения, ближайшими к активному слою, задан уровень фоновой примеси и в тех же ограничительных подслоях отношение концентрации дырок Р со стороны p-типа к концентрации электронов N со стороны n-типа, а именно P/N, выбрано более единицы. Границы объемного заряда p-i-n гетероперехода расположены в указанных ограничительных подслоях. В результате повышена выходная мощность излучения одночастотных излучателей, стабилизированы температурные характеристики, повышена эффективность и улучшена надежность. 23 з.п.ф-лы, 1 табл., 7 ил.

Настоящее изобретение относится к квантовой электронной технике, а именно к эффективным, высокомощным полупроводниковым инжекционным источникам, в том числе с одномодовым, одночастотным излучением.

Для получения высокой мощности, излучаемой в одну продольную моду, необходимо изготовить высокоэффективный излучатель с низкой плотностью порогового тока и высокой дифференциальной квантовой эффективностью. Кроме того, такой излучатель должен обеспечивать эффективное подавление соседних продольных мод.

Для улучшения модового состава излучения разработаны различные типы инжекционных лазеров (далее "лазер"): лазеры с полосковой активной областью генерации и выводом излучения через зеркало оптического резонатора [1, 2], лазеры с распределенной обратной связью [3], лазеры с зеркалами Брегга [4]. Известные лазеры позволяют получить одномодовое, одночастотное излучение.

Лазеры с полосковой активной областью генерации дают возможность локализовать излучение в узкой области и создать тем самым благоприятные условия для индуцированного излучения и генерации. Разработаны различные методы формирования полосковой активной области генерации [1]. Последняя может быть создана путем бокового оптического ограничения, а именно увеличением показателя преломления активной области по сравнению с областями, примыкающими к ней в плоскости p-i-n перехода. Это лазеры со встроенным волноводом типа заращенной гетероструктуры (см., например, [1]). Другим видом являются лазеры с направляющим эффектом усиления. Здесь локализация поля осуществляется только за счет изменения усиления в направлении, перпендикулярном направлению распространения излучения. Токовое ограничение может быть осуществлено путем выполнения узкого полоскового контакта [5]. В лазерах при формировании мезаполосковой области [6] наблюдается ограничение в боковом направлении совместным эффектом от пространственных распределений показателя преломления и от усиления.

Лазеры с одночастотным и одномодовым излучением могут быть выполнены на различных гетероструктурах. В настоящее время наибольшее распространение получили гетероструктуры типа РОДГС с квантовыми ямами (т.е. с квантово-размерными активными слоями и квантово-размерными барьерными слоями между ними), позволяющие получить высокоэффективные лазеры с высокой мощностью излучения.

Однако дальнейшему расширению применений таких лазеров препятствуют недостаточно высокие мощности излучения при одномодовом и одночастотном режимах генерации, а также недостаточные стабильность указанных режимов, эффективность и надежность работы в широком диапазоне изменения выходных мощностей излучения.

Наиболее близким является лазер, описанный в [7], выполненный из гетероструктуры, содержащей активный слой и с двух его сторон ограничительные слои, включающие с каждой стороны по крайней мере по одному ограничительному легированному подслою наибольшего оптического ограничения (далее "НООгр"), имеющих противоположные типы электропроводности. Данный лазер включает лазерную гетероструктуру (далее "гетероструктура"), содержащую активный слой, состоящий из одного слоя состава InGaAsP. Активный слой помещен между двух ограничительных слоев НООгр из InP, имеющих противоположные типы электропроводности. Со стороны n-типа ограничительный слой легирован преимущественно до концентрации около 210¹⁸ см^-3. Со стороны p-типа ограничительный слой НООгр одного состава сформирован из двух подслоев НООгр, имеющих различную степень легирования. Прилегающий к активному слою ограничительный подслой НООгр легирован цинком, преимущественно от 210¹⁷ см^-3 до 810¹⁷ см^-3. Следующий за ним ограничительный подслой НООгр легирован цинком, преимущественно от 1,510¹⁸ см^-3 до 1010¹⁸ см^-3. В такой гетероструктуре сильнолегированный подслой НООгр отделен от активного слоя относительно слаболегированным подслоем НООгр. В результате сильнолегированный подслой не участвует в образовании объемного заряда p-n гетероперехода. Авторами [7] указано, что активный слой преднамеренно не легировали при проведении процесса выращивания гетероструктуры. Однако из полученных результатов (см. фиг. 4 в [7]) можно сделать вывод, что в процессе роста происходило легирование активного слоя до порядка 10¹⁷ см^-3.

Авторами [7] отмечено, что получено повышение мощности излучения, но не большое и ими не были исследованы инжекционные лазеры с узкополосными областями усиления и их частотные характеристики.

Раскрытие изобретения В основу изобретения поставлена задача создания лазера с увеличенной выходной мощностью излучения в одномодовом и одночастотном режимах стабилизацией указанных режимов при повышенных эффективности, температурной стабильности и надежности работы лазера.

В соответствии с изобретением поставленная задача решается тем, что предложен инжекционный лазер, выполненный из гетероструктуры, содержащей активный слой и с двух его сторон ограничительные слои, включающие с каждой стороны по крайней мере по одному ограничительному легированному подслою наибольшего оптического ограничения, имеющих противоположные типы электропроводности, причем между ограничительными легированными подслоями наибольшего оптического ограничения, ближайшими к активному слою, в том числе в активном слое задан уровень фоновой примеси, а отношение концентрации дырок P в указанном подслое наибольшего оптического ограничения p-типа электропроводности со стороны p-типа к концентрации электронов N в указанном подслое наибольшего оптического ограничения n-типа электропроводности со стороны n-типа, P/N выбрано более единицы, в том числе на границах объемного заряда p-i-n гетероперехода, расположенных в ограничительных легированных подслоях наибольшего оптического ограничения.

Отличием предложенных лазеров является необычный и неочевидный выбор соотношения между концентрациями легирующих примесей (акцепторной и донорной) в ограничительных слоях НООгр с двух сторон от активного слоя на границах объемного заряда p-i-n гетероперехода. Другим отличием является то, что объемный заряд p-i-n гетероперехода должен распространяться на весь активный слой и на прилегающие к нему части ограничительных слоев с обеих сторон так, что границы объемного заряда р-i-n гетероперехода расположены обязательно в соответствующих легированных ограничительных подслоях НООгр, что может быть достигнуто при выполнении условия создания уровня фоновой примеси между указанными соответствующими легированными ограничительными подслоями НООгр. Под введенным определением ограничительного подслоя как подслоя "наибольшего оптического ограничения" (как было условленно обозначать в дальнейшем "НООгр") понимается то, что в этом подслое, ближайшем к активному слою, происходит наибольшее затухание генерируемого излучения, препятствующее распространению излучения вглубь гетероструктуры. Как показало большое число экспериментов, именно указанные отличия предложенного лазера обеспечили решение поставленной технической задачи. Полная указанная совокупность существенных отличительных признаков нами не была обнаружена на данное время.

При этом определено, что наилучшие результаты могут быть достигнуты в следующих случаях.

Уровень фоновой примеси соответствует концентрации менее 210¹⁶ см^-3. Низкая концентрация фоновой примеси в активном слое и в прилегающих нелегированных слоях и/или подслоях обеспечивает распространение объемного заряда p-i-n гетероперехода на всю толщину нелегированных слоев и подслоев, причем чем ниже концентрация фоновой примеси, тем толще могут быть выбраны нелегированные слои и подслои.

Величину P/N выбирают в диапазоне от 3 до 20. При этом происходит стабилизация генерации в одночастотном режиме, повышается мощность генерации на одной продольной моде (в одночастотном режиме).

В ограничительном легированном подслое наибольшего оптического ограничения p-типа концентрацию акцепторной примеси выбирают превышающей 210¹⁸ см^-3. При этом повышается внешняя дифференциальная квантовая эффективность приборов, а также улучшается температурная зависимость порогового тока. Это происходит за счет уменьшения утечки электронов из активного слоя в p-типа ограничительные подслои наибольшего оптического ограничения при увеличении концентрации основных носителей в нем.

В ограничительном легированном подслое наибольшего оптического ограничения n-типа концентрацию донорной примеси выбирают не менее 210¹⁷ см^-3 и не более 210¹⁸ см^-3. Такой диапазон концентраций обеспечивает сравнительно низкое сопротивление в ограничительных подслоях НООгр.

Кроме того, такой выбор концентраций в p- и n-подслоях НООгр позволяет получать высокие значения P/N > 2, которые обеспечивают достаточную контактную разность потенциалов между ограничительными подслоями НООгр противоположного типа проводимости для получения инверсной населенности в активном слое лазера при прямом смещении. Эмпирически нами получено, что наилучшие результаты могут быть достигнуты при выполнении указанного диапазона отношения P/N, причем, чем выше это отношение, тем поставленная задача решается с лучшими результатами.

Очень важным моментом является то, что область объемного заряда должна образовываться сильнолегированными подслоями НООгр, т.е. границы области объемного заряда должны лежать в этих подслоях. В гетероструктуре, описанной как прототип [7], сильнолегированный подслой НООгр отделен от активного слоя относительно слаболегированным подслоем НООгр. В результате сильнолегированный подслой не участвует в образовании объемного заряда p-i-n гетероперехода и эффект, полученный в настоящей работе, в прототипе не был получен. Поэтому является важным, чтобы предполагаемая конструкция гетероструктуры не была искажена диффузионным размытием или перемещением границ гетеропереходов и границ легирования донорными или акцепторными примесями. Особенно это касается последнего случая, так как акцепторные примеси имеют обычно высокий коэффициент диффузии в полупроводниках A^IIIB^V.

Экспериментально подтверждено, что указанные существенные признаки обеспечивают получение высокой выходной мощности излучения и устойчивость одночастотной генерации, а также температурную стабильность, высокую эффективность и надежность.

Предложено для решения поставленной задачи по крайней мере в одном ограничительном слое со стороны активного слоя, примыкая к ограничительному легированному подслою наибольшего оптического ограничения, разместить того же состава ограничительный нелегированный подслой наибольшего оптического ограничения толщиной, превышающей толщину диффузии примеси из ограничительного легированного подслоя наибольшего оптического ограничения, и не более толщины d_нп, равной части толщины области объемного заряда p-i-n гетероперехода, приходящейся на ограничительный нелегированный подслой наибольшего оптического ограничения, т.е. на этот нелегированный подслой должен распространяться объемный заряд p-i-n перехода.

В одном случае предложено толщину d_нп выбирать равной толщине D₀₃ области объемного заряда p-i-n гетероперехода за вычетом суммы, составленной из толщины d_N области объемного заряда в ограничительном легированном подслое наибольшего оптического ограничения n-типа, толщины _p области объемного заряда в ограничительном легированном подслое наибольшего оптического ограничения p-типа, толщины _AC активного слоя.

В другом случае предложено толщину d_нп выбирать равной толщине D₀₃ области объемного заряда p-i-n гетероперехода за вычетом суммы, составленной из толщины d_N области объемного заряда в ограничительном легированном подслое наибольшего оптического ограничения n-типа, толщины _p области объемного заряда в ограничительном легированном подслое наибольшего оптического ограничения p-типа, толщины _AC активного слоя и толщины d_ДП дополнительных ограничительных подслоев между активным слоем и ограничительными подслоями наибольшего оптического ограничения.

Величины D₀₃, d_N, d_P, d_AC, в одном случае, и величины D₀₃, d_N, d_P, d_Ac, d_дп, в другом случае, для каждой конкретной гетероструктуры могут быть рассчитаны по известным соотношениям (см., например, [8 и 9]) и, следовательно, могут быть определены требуемые значения толщины d_НП объемного заряда в ограничительном нелегированном подслое НООгр. Следовательно, для каждой конкретной гетероструктуры можно рассчитать требуемую толщину ограничительного нелегированного подслоя НООгр.

Эмперически определено, что выходные параметры лазера (мощность излучения при одномодовом и одночастотном режимах) зависят от величины нелегированного ограничительного подслоя НООгр. Определено, что наилучшие результаты могут быть достигнуты в случае, когда ограничительный нелегированный подслой наибольшего оптического ограничения выполнен толщиной, выбранной в диапазоне от 0,1 мкм до 1,0 мкм и в случае, когда в ограничительном нелегированном подслое выбран уровень фоновой примеси, равный концентрации менее 210¹⁶ см^-3.

Экспериментально определено, что ограничительный нелегированный подслой наибольшего оптического ограничения может быть введен только со стороны ограничительного легированного подслоя наибольшего оптического ограничения того же состава p-типа проводимости.

Предложенный лазер может быть реализован на различных гетероструктурах, в том числе РОДГС, на квантово-размерных.

Поставленная задача решается также тем, что по крайней мере в одном ограничительном слое, примыкая к активному слою, размещен волноводный подслой с уровнем фоновой примеси с концентрацией менее 210¹⁶ см^-3. С другой стороны, волноводный подслой может граничить с соответствующим ограничительным легированным подслоем НООгр или с соответствующим ограничительным нелегированным подслоем НООгр. При этом получаем РОДГС с волноводной областью, которая включает активный слой и волноводные подслои для преимущественного распространения усиливаемого излучения в гетероструктуре.

Поставленная задача решается также тем, что активный слой сформирован по крайней мере из одного подслоя.

В одном из случаев активный слой может быть выполнен в виде одного квантово-размерного активного подслоя.

В другом случае активный слой может быть сформирован по крайней мере из трех квантово-размерных подслоев, а именно из по крайней мере двух активных подслоев и по крайней мере одного барьерного подслоя, причем в общем случае при множестве квантово-размерных подслоев каждые два активных квантово-размерных подслоя разделены барьерным квантово-размерным подслоем.

Предложенный лазер может быть реализован в различных модификациях как с широкой излучающей полоской, так и узкой - менее 3 мкм, для получения одномодового и одночастотного режимов работы.

Поставленная задача решается тем, что область усиления выбрана полосковой. Предложены различные случаи реализации, а именно: в гетероструктуру введены барьерные области; указанными барьерными областями образована по крайней мере одна мезаполоска, причем в одном случае барьерные области выполнены на глубину, превышающую глубину расположения активного слоя, в другом случае барьерные области выполнены так, что основание мезаполоски размещено над активным слоем на расстоянии от 0,2 мкм до 0,8 мкм; по крайней мере один из подслоев ограничительного слоя может быть сформирован с профильной поверхностью и по крайней мере активный слой повторяет данный профиль. В такой гетероструктуре могут быть помещены барьерные области.

Кроме того, для достижения одночастотного и одномодового режимов работы предложено сформировать РОС- структуру либо выполнить в плоскости активного слоя зеркала Брегга.

Во всех предложенных случаях поставленная техническая задача решена, если ограничительный легированный подслой со стороны p-типа проводимости легирован цинком, или магнием, или кадмием, или берилием.

В одной из модификаций лазера для решения поставленной задачи предложена гетероструктура, которая сформирована из - буферного слоя GaAs, легированного Si с концентрацией N₁, выбранной в диапазоне не менее 210¹⁷ см^-3 и не более 210¹⁸ см^-3, - ограничительного легированного подслоя Al_xGa_1-xAs градиентного состава от x₁, выбранного из диапазона более нуля и не более 0,05 до x₂, выбранного из диапазона не менее 0,47 и не более 0,53, толщиной d₂, выбранной до 1 мкм и легированного Si с концентрацией N₂, выбранной в диапазоне не менее 210¹⁷ см^-3 и не более 210¹⁸ см^-3, - n-типа ограничительного легированного подслоя наибольшего оптического ограничения Al_x3Ga_1-x3As, при x₃, выбранном из диапазона 0,4...0,53, легированного Si с концентрацией N, выбранной в диапазоне не менее 210¹⁷ см^-3 и не более 210¹⁸ см^-3 толщиной d₃, выбранной в диапазоне 1,5 мкм ... 3 мкм, - нелегированных подслоев с уровнем легирования фоновых примесей, выбранных в диапазоне от 210¹⁴ см^-3 до 610¹⁶ см^-3, включающих - первый волноводный подслой Al_x4Ga_1-4xAs при x₄ выбранном в диапазоне 0,25...0,35, толщиной d₄, выбранной в диапазоне 0,05 мкм ... 0,2 мкм, - первый активный подслой GaAs толщиной d₅, выбранной в диапазоне 5 нм . .. 12 нм, - барьерный подслой Al_x5Ga_1-x5As при x₅, выбранном в диапазоне 0,25... 0,35, толщиной d₆, выбранной в диапазоне 10 нм...15 нм, - второй активный подслой GaAs идентичен первому активному подслою - второй волноводный подслой Al_x4Ga_1-x4As идентичен первому волноводному подслою, - нелегированного ограничительного подслоя наибольшего оптического ограничения состава Al_x3Ga_1-x3As (состава n-типа ограничительного слоя наибольшего оптического ограничения) толщиной d₉, выбранной в диапазоне 0,1 мкм ... 1 мкм, - легированного ограничительного подслоя наибольшего оптического ограничения состава Al_x3Ga_1-x3As (состава n-типа и нелегированного ограничительных подслоев наибольшего оптического ограничения) акцепторной примесью до концентрации P, выбранной в диапазоне 410⁷ см^-3 до 110¹⁹ см^-3, толщиной d¹⁰, выбранной в диапазоне 1,5 мкм ... 0,7 мкм, - контактного слоя p⁺-GaAs с концентрацией P₁, выбранной в диапазоне 510¹⁸ см^-3 ... 510¹⁹ см^-3 и толщиной d¹⁰, выбранной в диапазоне 0,2 мкм .. . 0.5 мкм.

Заметим, что наличие градиентного слоя не принципиально. Он может отсутствовать. Кроме того, при увеличении толщины нелегированной части ограничительного подслоя HOOгр может быть соответственно уменьшена толщина легированной части так, чтобы сохранить необходимую общую расчетную толщину ограничительного подслоя HOOгр, толще которой выполнять ограничительные подслои HOOгр не целесообразно.

Нами определено, что предложенный лазер может быть реализован не только в описанной модификации, но также на других полупроводниковых материалах для различных диапазонов длин волн излучения.

Существом настоящего изобретения является оригинальный выбор отличительных существенных признаков, которые не являются очевидными.

Неочевидность состоит в необычном выявленном соотношении концентраций P/N легирующих примесей в легированных ограничительных подслоях HOOгр противоположного типа проводимости, а также в требовании распространения области объемного заряда на всю ширину слоев и подслоев между ограничительными легированными подслоями HOOгр, ближайшими к активному слою так, чтобы границы объемного заряда находились в ограничительных легированных подслоях HOOгр. Неочевидность также состоит в том, что введен нелегированный ограничительный подслой HOOгр (примыкающий к легированному ограничительному подслою HOOгр) толщиной, равной части толщины области объемного заряда, равной d_нп. Определена их связь с выходными параметрами лазера.

Совокупность существенных отличительных признаков предложенных лазеров в соответствии с формулой изобретения определила их основные достоинства. Значительно увеличена выходная мощность излучения в одномодовом и одночастотном режимах при повышенных эффективности, температурной стабилизации и надежности работы лазера, Иначе говоря, стабилизировано одномодовое и одночастотное излучение в более широком диапазоне значений выходной мощности, чем известно в настоящее время на аналогичных структурах.

Техническая реализация изобретения основана на известных базовых технологических процессах, которые к настоящему времени хорошо разработаны и широко применяются при изготовлении лазеров.

Предложенные настоящим изобретением лазеры применимы по крайней мере для всех известных в настоящее время диапазонов длин волн лазерного излучения и гетероструктурных систем.

Краткое описание чертежей Настоящее изобретение поясняется чертежами, изображенными на фиг. 1 - 7.

На фиг. 1 схематично изображено продольное сечение лазера с полосковой областью генерации излучения, выполненной в виде мезаструктуры.

На фиг. 2 схематично изображено продольное сечение конкретной гетероструктуры.

На фиг. 3 изображен график распределения акцепторной примеси в указанной конкретной гетероструктуре.

На фиг. 4 изображена ватт-амперная характеристика лазера.

На фиг. 5 изображена диаграмма направленности лазера в плоскости, параллельной плоскости p-i-n гетероперехода при разных уровнях выходной мощности.

На фиг. 6 изображен спектр излучения лазера при разных уровнях выходной мощности.

На фиг. 7 изображен график зависимости предельной мощности в одночастотном режиме от концентрации дырок в ограничительных подслоях наибольшего оптического ограничения, легированных акцепторной примесью, при концентрации электронов N = 10¹⁸ см^-3 в ограничительных подслоях наибольшего оптического ограничения, легированных донорной примесью.

Варианты осуществления изобретения В дальнейшем изобретение поясняется описанием конкретных исполнений со ссылками на прилагаемые чертежи 1 - 7. Приведенные примеры не являются единственными.

Одна из модификаций предлагаемого лазера 1 схематично изображена на фиг. 1, в котором сформирована мезаполосковая область (мезаполоска) 2.

Данная модификация лазера 1 выполнена из гетероструктуры 3 типа РОДГС с двумя квантовыми ямами (схематично изображена на фиг. 1 и 2), которые изготавливали МОС-гидридным методом.

В качестве подложек 4 использовали пластины арсенида галлия, выращенного методом горизонтальной направленной кристаллизации, с концентрацией носителей n = 210¹⁸ см^-3.

В гетероструктуре 3 были выполнены p-типа ограничительные подслои НООгр 5 с различной концентрацией носителей Р в диапазоне от 410¹⁷ см^-3 до 110¹⁹ см^-3. Конкретные значения концентрации носителей P для примеров 1 - 6 указаны в таблице. На подложке 4 была выращена следующая последовательность слоев: буферный слой 6 GaAs:Si с концентрацией носителей N, равной 210¹⁸ cм^-3, ограничительный подслой 7 Al_xGa_1-xAs градиентного состава по x, изменяемого в диапазоне от 0,05 до 0,47, толщиной d, равной 0,5 мкм, n-типа ограничительный подслой НООгр 8 Al_0,47Ga_0,53As:Si с концентрацией носителей N, равной 110¹⁸ см^-3 толщиной d, равной 2,5 мкм, первый волноводный подслой 9 Al_0,3Ga_0,7As толщиной d, равной 0,15 мкм, активный слой 10, состоящий из следующих подслоев (подслои активного слоя 10 на фигурах не показаны): первый активный подслой GaAs толщиной d, равной 8 нм, барьерный подслой Al_0,30Ga_0,7As толщиной d, равной 15 нм, второй активный подслой GaAs толщиной d, равной 8 нм; после активного слоя 10 выращивали второй волноводный подслой 11 Al_0,3Ga_0,7As толщиной d, равной 0,15 мкм, нелегированный ограничительный подслой НООгр 12 Al_0,47Ga_0,53As:Zn толщиной d, равной 0,3 мкм, p-типа ограничительный подслой НООгр 5 Al_0,47Ga_0,53As:Zn толщиной d, равной 1,7 мкм, контактный слой 13 p*-GaAs с концентрацией носителей Р, равной 210¹⁹ см^-3, толщиной d, равной 0,5 мкм. Концентрации носителей в слоях гетероструктуры, а также состав пленок контролировали на CV- профайлере Polaron 4200. Толщины слоев контролировали с помощью оптического и сканирующего электронного микроскопа.

Мезаполоску 2 одномодового лазера 1 изготавливали методом ионно-химического травления. Ширина мезаполоски 2 в области контактного слоя 13 составляла 3 мкм. Для получения устойчивой генерации на основной моде расстояние от активного слоя 10 до нижнего края мезаполоски 2 задавали 0,2-0,3 мкм. Таким образом, глубина травления мезаполоски 2 была чуть более 2 мкм. Токовое и оптическое ограничение создавали в соответствии с [10] заращиванием мезаполоски 2 слоем 14 высокоомного ZnSe. На поверхность заращенной таким образом гетероструктуры 3 наносили (по [10)) омические контакты 15 Ti/Ni/Au и гальванические подушки 16 золота для планаризации поверхности. После утонения на пластину со стороны подложки 4 наносили омические контакты 17 Ge/Au. Далее пластину скалывали на кристаллы с длиной резонатора от 200 до 1000 мкм, которые паяли на медный теплоотвод (на фигурах не показано) с помощью индиевого припоя для получения лазерных диодов (далее "ЛД"). Перед монтажом на теплоотвод на грани ЛД в специальных случаях также напыляли диэлектрические многослойные покрытия (на фигурах не показано) с коэффициентами отражения 7... 10% и 95% для передней и задней граней соответственно.

В таблице представлены основные характеристики гетероструктур 3 для шести примеров исполнения (столбцы 1 и 2), а также результаты исследований гетероструктур (столбцы 3-5) и ЛД (столбцы 6 - 10). Концентрация акцепторной примеси P, см^-3, в p-типа ограничительном подслое HOOгр 5 записана в столбце 3 таблицы. Концентрация донорной примеси N, см^-3, в n-типа ограничительном подслое HOOгр 8 записана в столбце 4 таблицы. Значения отношений P/N для указанных партий гетероструктур записаны в столбце 5. Все гетероструктуры имели одинаковый волновод, характеризуемый одинаковыми оптическими потерями (см. Таблицу, столбец 6). Наибольшая величина выходной мощности, до которой наблюдалась одночастотная генерация, названа предельной Р_пред, мВт (см. столбец 7). Значения дифференциальной квантовой эффективности 2 , Вт/А записаны в столбце 8, в столбце 9 - значения Т_O - характеристической температуры порогового тока, град К, и в столбце 10 - значения _o - внутреннего квантового выхода стимулированного излучения,%.

Распределение акцепторной примеси в данных гетероструктурах 3 показано на примере гетероструктуры партии 541 (см. пример 5 таблицы и фиг. 3). Наблюдаются четкие границы изменения степени концентрации акцепторной примеси P, см^-3. Полученный уровень легирования фоновыми примесями пленок GaAs составлял N, равную 210¹⁵ см^-3, а пленок AlGaAs-N, равную 610¹⁵ см^-3. Следовательно, в данных гетероструктурах объемный заряд p-i-n гетероперехода формировался сильнолегированными подслоями НООгр 8 и 5 n- и p-типа проводимости соответственно.

Все ЛД излучали на длине волны 85010 нм и имели одинаковую геометрию резонатора при длине резонатора L, равной 600 мкм.

Наилучшие результаты наблюдали в лазерах 1 примера 5 (партия 541) На фиг. 4 представлена ватт-амперная характеристика (далее "ВАХ")в непрерывном режиме ЛД, изготовленного из партии 541. лазер 1 имел коэффициенты отражения 7% и 95% на передней и задней грани соответственно. Наблюдали, что линейность ВАХ сохраняется до уровня мощности 180 мВт. Необходимо отметить, что время службы ЛД при уровне мощности выше излома ВАХ обычно не превышало 2 часов, в то время как для уровней мощности ниже излома ЛД работали более 500 час без значительной деградации.

На фиг. 5 представлена диаграмма направленности этого ЛД в плоскости, параллельной p-i-n гетеропереходу при различных уровнях мощности: 18 - при 50 мВт, 19 - при 100 мВт и 20 - при 150 мВт. Видно, что ЛД излучает на основной пространственной моде до мощности более 150 мВт.

Спектры излучения полученного ЛД (пример 5) при разных уровнях выходной мощности, а именно: 21 - при 2 мВт, 22 - при 70 мВт и 23 - при 175 мВт, изображены на графике на фиг. 6, из которого видно, что в диапазоне мощностей от 2 до 180 мВт спектр является одночастотным, т.е. прибор излучал на одной продольной моде. По достижении 180 мВт на ВАХ (см. фиг. 4) наблюдался излом и появлялась мода более высокого порядка. При этом в спектре излучения появлялись дополнительные максимумы интенсивности. Вышеизложенные факты позволяют говорить, что появление нелинейности ВАХ обусловлено эффектом пространственного выжигания дырки.

Выходная мощность, при которой появляется нелинейность в ВАХ (см. фиг. 4), как определено ранее, является предельной выходной мощностью P_пред, мВт (см. таблицу, столбец 7). На фиг. 7 изображена зависимость P_пред от отношения P/N, т.е. от отношения концентрации дырок P в p-типа ограничительном подслое наибольшего оптического ограничения для гетероструктур 3 примеров 1 - 5 к концентрации электронов N в n-типа ограничительном подслое наибольшего оптического ограничения - N, равной 110¹⁸ см^-3. Видно, что с ростом отношения P/N предельная мощность увеличивается. При этом ЛД имели расходимость 40^o, т.е. достаточно сильное ограничение световой волны в волноводе. Это было сделано намеренно, чтобы показать, что именно увеличение отношения P/N приводит к увеличению P_пред. В тоже время (см. таблицу, пример 6) на ЛД с гетероструктурой 756, которая имела высокую концентрацию дырок P в p-типа ограничительном подслое наибольшего оптического ограничения P, равную 310¹⁸ см^-3, но такую же высокую и концентрацию электронов N в n-типа ограничительном подслое наибольшего оптического ограничения N, равную 310¹⁸ см^-3, т. е. имела отношение P/N, равное 1, была получена примерно такая же p_пред, что и на ЛД с гетероструктурой 254, т.е. с отношением P/N, равным 1.

Мы наблюдали, что с ростом отношения P/N увеличиваются внешняя дифференциальная квантовая эффективность 2 и характеристическая температура порогового тока T₀, что говорит о снижении токовых утечек из активной области (см. таблицу). Также увеличивается внутренний квантовый выход стимулированного излучения с ростом отношения P/N.

В следующих примерах были исследованы также частотные характеристики ЛД. На гетероструктурах 3 примеров 1 - 6 были изготовлены ЛД с длиной резонатора 400 мкм с естественными гранями. Измерения проводили в стандартном корпусе диаметром 9 мм типа SOT-148. Специальных мероприятий по снижению емкости и индуктивности не проводилось. Выяснено, что увеличение отношения P/N приводит к увеличению полосы модуляции ЛД.

В другом примере были изготовлены гетероструктуры 3 с теми же параметрами, но отсутствует нелегированный подслой НООгр 12.

Анализ методом вторичной масс-спектроскопии выполненной гетероструктуры 3 показал, что при выращивании гетероструктуры 3 имела место диффузия акцепторной примеси из p-типа ограничивающего сильнолегированного подслоя НООгр 5 в прилегающий выращиваемый нелегированным волноводный подслой 11.

В лазерах с такой гетероструктурой объемный заряд p-i-n гетероперехода формировался между n-типа ограничительным подслоем НООгр 8 и p-типа волноводным подслоем 11, что привело к значительному ухудшению излучательных характеристик лазера 1. Нами получено, что ЛД сохраняли одночастотный характер спектра генерации до более чем в три раза меньших значений предельной выходной мощности излучения P_пред -до 50-60 мВт. Снижалась внешняя дифференциальная квантовая эффективность 2 - до 0,43, ухудшались температурные характеристики лазеров - T₀ порядка 115К.

Таким образом, в предложенных лазерах значительно увеличена выходная мощность лазерного излучения в одномодовом и одночастотном режимах, стабилизированы указанные режимы действия лазера. Стабилизирована его температурная зависимость То. Предложены высокоэффективные лазеры повышенной надежности.

Промышленная применимость Предложенные источники излучения используются в волоконно-оптических системах связи и передачи информации, в оптических сверхскоростных вычислительных и коммутационных системах, открытой оптической связи, в системах оптической памяти, спектроскопии, а также для накачки твердотельных и волоконных лазеров, при создании лазерного технологического оборудования, медицинского оборудования, измерительных устройств и т.д.

Источники известности 1. Физика полупроводниковых лазеров, п./р. Х.Такумы, М., "Мир", 1989, гл. 6, сс. 18-19.

2. S.S. Ou et al., Electronics Letters (1992), v. 28, N. 25, pp. 2345-2346.

3. Handbook of Semiconductor Lasers and Photonic integrated circuits, edited by Y.Suematsu and A.R. Adams, "Chapman-Hill", London, 1994, pp. 44-45, 393-417.

4. Физика полупроводниковых лазеров, п./р. Х.Такумы, М., "Мир", 1989, гл. 6, сс. 145-148.

5. Патент США 4,441,187 (Jean-Claude BOULEY, Josette CHARIL, Guy CHAMINANT), 03.04.1984, 372/46, H 01 S 3/19.

6. Патент РФ 2035103 (В.А. ШИШКИН, В.И. ШВЕЙКИН), 26.01.93, H 01 S 3/19.

7. Патент США 4679199 (GTE LABORTORIES INC.), 07.07.1987, 372/44, H 01 S 3/19.

8. П. Г. Елисеев "Введение в физику инжекционных лазеров", М. "Наука", 1983, сс. 156-162.

9. X. Кейси, М. Паниш "Лазеры на гетероструктурах", Мир, Москва, 1981, сс. 228-281.

10. Патент РФ 1831213 (ФГУП НИИ "ПОЛЮС"), 22.08.90, H 01 S 3/19.

Формула изобретения

1. Инжекционный лазер, выполненный из гетероструктуры, содержащей активный слой и с двух его сторон ограничительные слои, включающие с каждой стороны по крайней мере по одному ограничительному легированному подслою наибольшего оптического ограничения, имеющих противоположные типы электропроводимости, отличающийся тем, что между ограничительными легированными подслоями наибольшего оптического ог